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noch als am Kalkspatli, imd weil die dabei stattfindenden 

 Umlagerungen sicli sehr bequem goniometrisch verfolgen las- 

 sen ; ausserdem aber deshalb, weil hier zum ersten Male Be- 

 ziehungen zwischen zwei verschiedenen Zwillingsgesetzen der- 

 selben Substanz und den dabei erfolgenden Umlagerungen. 

 auf deren vermuthliche Existenz ich schon früher hingewiesen 

 habe, experimentell bestätigt werden können. 



Bringt man ein Täfelchen von Barj^umchlorür unter das 

 Mikroskop mit recht schwacher Vergrösserung zwischen ge- 

 kreuzte Nicols, stellt das Blättchen auf das Maximum der 

 Dunkelheit ein und diückt nun mit einer Nadelspitze auf das 

 Blättchen, etwa in der Mitte, so sieht man von der Nadel- 

 spitze aus zahlreiche Lamellen //OP (001) und ocP^ (100) 

 aufblitzen; die meisten verschwinden ^^ieder bei nachlassen- 

 dem Druck, einige aber bleiben, namentlich wenn der Druck 

 heftig war und der Krj^stall verletzt wurde. 



Um grössere Theile der Krj^stalle in Zwillingsstellung 

 überzuführen und namentlich auch Theile mit bestimmten an- 

 liegenden Flächen in bestimmter Weise, nämHch entweder 

 nach OP (001) oder nach d^Pöd (100) zur Umlagerung zu brin- 

 gen, habe ich einen kleinen Apparat construirt, welcher in 

 Fig. 7 abgebildet ist. Auf ein grösseres Objectglas ab cd 

 kittet man an der schmalen Seite einen Glasstreifen efgh; 

 gegen den Eand dieses Glasstreifens presst man den Krystall 

 mittelst eines zweiten beweglichen Glas-Plättchens iklm, 

 welches auf einer Seite gerundet ist. Die Umlagerung erfolgt 

 dann im allgemeinen nach derjenigen Zwillingsfläche, welche 

 sich der zur Druckrichtung senkrechten Lage am meisten 

 nähert. Ist also der in Fig. 7 umrissene Kr3^stall verlängert 

 nach a, die Druckrichtung also annähernd '/c, so erfolgt Zwil- 

 lingsbildung nach OP (001). Als Trennungs ebenen fungiren 

 dabei, wenn der verzwillingte Theil den Krystall der ganzen 

 Dicke nach durchsetzt, ausser der Zwillings ebene OP (001) 

 noch die Fläche ocPc© (100), und zwar entsteht an der Druck- 

 stelle ein von den Flächen coP^ (100) und ooP^ (100) ge- 

 bildeter Spalt, welcher um so weiter in der Druckrichtung 

 in den Krystall eindringt, je stärker der Druck wird. Diese 

 Trennungsebenen sind meist nicht sehr eben, namentlich oft 

 etwas gewellt nach der Axe b, wie die Spaltflächen des Auti- 



