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z e n Innern die Temperatur des E r w ä r m u n g s r a u m e s a n g- e- 

 nommen hatte. Ein zweites Gesetz, welches man aus den Beobach- 

 tungen folgern könnte , nämlich dass die einer gleichmässigen 

 ErwärmungentsprechendeLadung nahezu dieselbe ist, wie 

 die bei einer ungleichmässigen ErAvärmung auftretende, 

 wenn die mittlere Temperatur der letzteren der constantou 

 der er st er en gleich ist, zeigt sich bei B und E erfüllt, bei S da- 

 gegen nicht. 



Bei den folgenden Versuchen wurden die Krystalle immer so lange 

 in dem Luftbade gelassen, dass man voraussetzen konnte, dass der ganze 

 Krystall die Temperatur desselben angenommen habe. 



Je höher die Differenz zwischen der Temperatur des Luftbades und 

 der Temperatur des Baumes war, in dem die Abkühlung stattfand, um so 

 grösser waren im Allgemeinen auch die Maximaldivergenzen der Gold- 

 blättchen, nur bei B erreichten diese ein Maximum für die Temperatur- 

 differenz von 70^—80". Diese Erscheinung erklärt der Verf. dadurch, dass 

 der Turmalin B bei höherer Temperatur leitend wird. Diese Abnahme der 

 Isolation ist aber wohl zu unterscheiden von der bei sinkender Tempe- 

 ratur wachsenden Leitungsfähigkeit q der Oberfläche des Turmalins. die 

 mit einer Condensation von Feuchtigkeit an der Oberfläche zusammenhängt. 



Da bei diesen Versuchen mehrfach der Abstand des Krystalls von der 

 Kugel des Electroskops verändert werden musste, so wurde, um die Be- 

 obachtungen vergleichen zu können, daraus die Dichtigkeit der Electricität 

 in absolutem electrostatischem Maass ausgedrückt, unter der Voraussetzung, 

 dass die gesammte Electricität auf die Endflächen der Krystalle concentrirt 

 gedacht wird. Die grössten Dichtigkeiten, die bei den Beobachtungen sich 

 ergeben haben, sind dann für E: f = 121, für B: £ = 321 und für S: 

 6 = 83. Nimmt man an, dass die electrische Dichtigkeit in der Mitte des 

 Krystalls gleich Null sei und von hier aus gleichmässig bis zu dem con- 

 stanten Betrage s an den Endflächen ansteige , so ergeben sich für die 

 grössten beobachteten Dichtigkeiten die Werthe: 72 resp. 68 resp. 48. 



Aus Beobachtungen über die Art und Weise des Ansteigens der elec- 

 trischen Ladung bei der Abkühlung des Turmalins geht hervor, dass im 

 Allgemeinen das Maximum der Ladung bei kürzerer Erwärmung früher, 

 als bei längerer eintritt und dass der Grund hierfür vorzüglich in einer 

 Änderung der Oberflächenbeschaffenheit zu suchen ist. 



Zum Schluss wird aus theoretischen Betrachtungen folgendes Gesetz 

 über den Verlauf der electrischen Ladung bei der Abkühlung aufgestellt: 



= H (q e - - a e - : (q - a). 

 Hierin bezeichnet z die Zeit, H den Maximalwerth von rj, q ist pro- 

 portional der Leitungsfähigkeit der Oberfläche, a ist die in der Newton'- 

 schen Abkühluugsformel auftretende Constante: 



a = S . h : c M, 



wo unter M die Masse, unter S die Oberfläche, imter c die specifische 

 Wärme und unter h die äussere Wärmeleitungsfähigkeit des Turmalins zu 

 verstehen ist. 



