174 E. v. Drygalski, Die Bewegung von Gletschern u. Inlandeis. 



Es sind hiebei nur zulässige Vernachlässigungen ange- 

 wandt und auch die früher erwähnte Vertauschung von d und 

 — ^— ist ohne Belang. 



cos ß 



Man könnte hieraus nun das richtige Kesultat ableiten, 

 indem man in der ausführlichen Formel das erste Glied der 

 linken Seite, den Böschungsschub darstellend, über das Stück 

 CDEF integrirt nach Multiplication mit dem Längenelement. 

 Es zeigt sich sofort, dass dann die Dicke d im Endresultat 

 in der dritten Potenz auftreten wird, also in einer höheren 

 Potenz als in den anderen Gliedern, und dass sie sich dem- 

 nach schliesslich nicht forthebt. 



Wir ziehen es jedoch vor, im Anschluss an unsere oben 

 gegebene Formel für den Böschungsschub die Gleichgewichts- 

 bedingung für die verticale Wand selbst und nicht für das 

 Stück CDEF aufzustellen, wir kommen damit einfacher zu 

 dem gleichen Resultat. 



Zu dem Böschungsschub, der auf die verticale Wand 

 wirkt, tritt also die Kraft der schiefen Ebene und die Rei- 

 bung am Untergrund hinzu. Das Gewicht der Wand wäre 



y ~ o ~- (natürlich im Profil, wie sie ja auch beim Böschungs- 

 schub eingeht), mithin die Kraft der schiefen Ebene: 



d . 



y sm i 



cos ß 



der Reibungswiderstand : 



d * e 



r cos ß . f. 



cos/? 



Dieses setzen wir mit dem Böschungsschub zusammen 



und erhalten die Gleichgewichtsbedingung in folgender Form : 



sin 2 p , d d . 



i d 2 y tg ß cotg 2 p - — = — + y sm ß~Y ~ n f • cos ß 



i r e/ & ^ (1 -f sm p) 2 1 ; cos /? ' / cos ß 



Diese Gleichung durch f.&y dividirt und mit cotg/? multi- 

 plicirt, wird : 



1 ( h , 1 3 , , sin 2 p \ 



f 2 dc0tg, g (l + rin e )' | 



woraus man unschwer die für die Auswerthung bequemere 

 Form herstellen wird: 



l ( ■ . , COS 8 « ) 



COtg ß = 1 4- d — yz — ; : > 



& 1 f \ 1 sinp (1 +smp) i ) 



COt£ 



