1 76 E. v. Drygalski, Die Bewegung von Gletschern u. Inlandeis. 



bungswiderstand , als er durch diese Zahlen dargestellt ist, 

 von dem Eise auf die Dauer nicht geleistet werden wird. 



In unserer Schlussformel ist die Mächtigkeit geblieben; 

 in der ganzen Ableitung ist der Meter als Längeneinheit zu 

 Grunde gelegt, wie bei Stapff, wir müssen daher auch d in 

 Metern einsetzen. Anstatt nun für verschiedene Mächtigkeiten d 

 bei dem Böschungswinkel 30° und dem Keibungscoefficienten 

 f — 0.03 die Grenzwerthe der Neigung ß herzuleiten, haben 

 wir es für zweckmässiger erachtet, mit Rücksicht auf die 

 späteren Erwägungen den Böschungswinkel variiren zu lassen 

 und so die verschiedenen Mächtigkeiten herzuleiten , welche 

 erforderlich sind, um eine Bewegung der Eismasse bis zum 

 Boden noch bei der Bodenneigung ß = V zu veranlassen. 

 Diese Neigung ist so ausserordentlich gering, dass sie dem 

 Auge als horizontal erscheinen würde, und sie untersteigt alle 

 Anforderungen, welche Stapff an die diluvialen Gefällsver- 

 hältnisse stellt, um das Dreifache. Wir sind daher sicher, 

 dass wir mit der Bewegungsfähigkeit, die wir für diese Nei- 

 gung herleiten, die Bewegung der diluvialen Inland eismassen, 

 welchen nach Stapff grössere Neigungen zu Gebote standen, 

 ausser Zweifel stellen. 



Wir geben das Resultat in einer Tabelle. Die erste 

 Columne enthält den Böschungswinkel q. die zweite die Func- 

 tion, in welcher er in das Resultat eingeht , und die dritte 

 die zur Bewegung erforderliche Mächtigkeit. 



ß = V f = 0.03 





COS 3 (> 



d m 





sin q (1 -j- sin q) 2 









oo 







5 



9.597 



10.64 



10 



3.993 



25.58 



20 



1.347 



75.81 



30 



0.577 



176.9 



40 



* 0.259 



394.1 



50 



0.111 



918.7 



60 



0.041 



ca. 2 500 



70 



0.011 



ca. 9 000 



80 



0.001 



ca. 75 700 



90 



0.000 



oo 



