180 E. v. Drygalski, Die Bewegung von Gletschern u. Inlandeis. 



für den Druck P, welcher auf eine verticale Wand von der 

 Höhe h ausgeübt wird: 



P = h 2 y COS 2 (> COS ß - =^ 



6 \ (cos ß -|- V sin (o + /?) sin ((> — /*)) 



(cos ^ 4- sin (g 4 $) 2 j 



Ich unterlasse es, an dieser Stelle die Ableitung dieser 

 Formel zu bringen, man wird sie am eingehendsten in E. Wink- 

 ler's Vorträgen über die Theorie des Erddrucks behandelt 

 finden. Auch die Formel für die Lage der Gleitfläche gebe 

 ich nicht, Weil das an dieser Stelle keinen Zweck hat. Man 

 findet die Gleitfläche ebenfalls bei Winkler eingehend behan- 

 delt. Ihre Lage ist verschieden je nach der Gestalt der Ober- 

 fläche, die von Stapff angenommene Lage hat sie jedoch nur 

 in einem Falle, nämlich, wenn die Oberfläche selbst unter 

 dem natürlichen Böschungswinkel gegen den Horizont geneigt 

 ist, nur dann ist auch die Gleitfläche unter dem natürlichen 

 Böschungswinkel gegen den Horizont geneigt. 



Addiren wir zu P die Kraft der schiefen Ebene und den 

 Reibungswiderstand an der Unterfläche, so kommen wir zu 

 der folgenden Gleichgewichtsbedingung : 



p 4 n 7 sin ß — f n 7 cos ß = o. 



Der Ausdruck ist in dieser Form wegen des complicirten 

 Charakters von P schwer auswerthbar; ich verdanke Herrn 

 Dr. P. Simon die Transformation dieser Gleichung auf das 

 folgende System mit den Hülfswinkeln /, Q und e\ welches 

 für die Rechnung ausserordentlich bequem ist: 



1 . cos o = cos ß sin X. 



2. sin (ß 4~ q) — cos ß cos 6». 



cos 2 ^ \ 



3. ^ — — sin €. 



cos' 2 — & 



4. 2 sin (o — ß) = d cos q tg 2 ^ X cos 2 e. 



Diese Gleichungen sind absolut streng, soweit die Theorie 

 des Erddrucks überhaupt als streng angesehen werden kann. 

 Selbstverständlich hat das Resultat aber nur Sinn, wenn die 

 Neigung des Untergrundes ß kleiner ist als der natürliche 



