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praktisch gut ausführbaren experimentellen Untersuchung entspricht, (Vom 

 rein theoretischen Standpunkte würde vielleicht diejenige Art der Dis- 

 cussion den Vorzug verdienen , bei welcher man sich in einer beliebigen 

 Richtung, und n u r in dieser, eine gegebene Dilatation hervorgebracht 

 denkt.) Es ist daher auch zweckmässiger, die Grössen B lr . . . B 23 . . . . 

 direct durch die Druckcomponenten X x , ... Y z , . . . statt durch x x , . . . 

 y z , ■ . . auszudrücken. Man erhält so: 



B n - "° 2 = -aX x - C (X x + Y v + Z z ); B 23 = - b Y z ; 



u. s. w. 



wobei a, b, c folgende Aggregate der Constanten a n , a 12 , a 44 und der 

 Elasticitätsmoduln s n , s 12 , s 44 sind: 



a = ( a n — a i 2 ) ( s n — s i 2 )> b = a 44 s 44 ? c = a n s 12 -f a 12 (s n 4- s J2 ). 



Für die Discussion kommen nach dem oben Gesagten nur a und b 

 in Betracht, und zwar, da es sich in erster Linie rmr um die Abhängig- 

 keit der Richtungen der optischen Axen von der Druckrichtung handelt, 



nur in ihrem Quotienten — , sodass in dieser Beziehung ein regulärer 



a 



Krystall durch eine individuelle Constante charakterisirt ist, 



Der Verf. beschränkt sich bei der Discussion darauf, die Druckrichtung 

 je einen Quadranten einer Würfel- und einer Rhombendodekaeder-Fläche 

 durchlaufen zu lassen, weil man hierdurch eine hinreichende Vorstellung 

 vom Verlaufe der Erscheinungen erhält und durch Hinzunahme anderer 

 Richtungen die Übersichtlichkeit beeinträchtigt würde. Die Druckrichtung P 

 ist dann in der Würfelfläche (X°Y°) durch den Winkel (p = (X°P), in der 

 Dodekaederfläche (Z°D) durch y = (Z°P) bestimmt, ebenso die erste oder 

 zweite Mittellinie durch ihre Neigung \p gegen X° bezw. # gegen 2°. Es 

 gelten dann ganz allgemein die Formeln: 



ö ' a & ^' ö a — b + (3 a -f b) cos 2^ 



Ausserdem stellt der Verf. die Formeln für die Quadrate der Haupt- 

 lichtgeschwindigkeiten auf, mittelst Avelcher in jedem einzelnen Falle der 

 optische Axenwinkel zu berechnen ist. Bei letzterer Berechnung ist immer 

 noch zu unterscheiden, ob % zwischen und 54° 44' oder zwischen 54° 44' 

 und 90° liegt ; für x — 54° 44' = / , d. h. wenn die Druckrichtung in 

 die Oktaedernormale fällt, wird der Krystall stets einaxig, wie es ja die 

 Symmetrie erfordert. 



Es sind nun 4 Typen regulärer Krystalle zu unterscheiden, welche 



durch folgende Ungleichungen für — charakterisirt werden: 



a 



L +.1<^< + oo, II. 0<!< + l, 



a a 



III. - 1 <- < 0, IV. — oo <- < — 1. 



a a 



