Krystallphysik. Krystallographie. Molecularstructur. 



5 



endlich gilt für die specifischen Wärmen bei constanter Spannimg (e p ) und 



c , 



bei constanter Deformation (c d ): c p — c d = 0,00103, _L = 1,005. 



c d 



2. Im Anscbluss an die vorhergehende Arbeit beschäftigt sich der 

 Verf. mit der Frage, ob die Gleitflächen des Kalkspaths in erkenn- 

 barem Znsammenhange mit seinen Elasticitätsverhältnissen stehen. Zu 

 diesem Zweck berechnet er diejenigen Druckkräfte, welche erforderlich sind, 

 um in einem rhomboedrischen Krystall eine einfache Schiebung nach 

 einer Richtung, die in einer Symmetrieebene liegt, hervorzubringen. Dabei 

 zeigt sich, dass der Widerstand gegen die Schiebung nahezu ein Mini- 

 mum wird, wenn die letztere parallel der Gleitfläche des Kalkspaths statt- 

 findet, dagegen fast doppelt so gross für eine unter 45° gegen die Gleit- 

 fläche geneigte Schiebungsrichtung. Indessen kann der Widerstand gegen 

 die Schiebung nicht allein für das Vorhandensein einer Gleitfläche maass- 

 gebend sein, sonst müsste beim Kalkspath auch eine zur Fläche von (0112) 

 nahe senkrechte Fläche Gleitfläche sein, da auch für diese jener Wider- 

 stand ein Minimum wird. Es ist vielmehr noch erforderlich, dass die mit 

 der Schiebung verbundene Moleculardrehung eine solche Grösse besitzt, 

 dass bei einer gewissen Grösse der Schiebung sowohl alle verschobenen 

 Theile im Ganzen, als auch die Molecüle eine nahezu mittlere Lage zwi- 

 schen der ursprünglichen und der Zwillingsstellung einnehmen und daher 

 unter gleichen Umständen ebenso leicht in die letztere, wie in die erstere 

 übergehen. Beim Kalkspath beträgt die Grösse der Schiebung, bei der die 

 Mittelstellung erreicht ist, C tg 19° 8', wenn C normal zur Gleitfläche ge- 

 rechnet wird, ferner die Drehung der Molecüle bis in ihre mittlere Lage 

 26° 15'. Aus diesen Daten berechnet nun der Verf. auf Grund der früher 

 von ihm entwickelten Theorie (Abh. d. Gött. Ges. d. Wiss. Bd. 34. p. 42 ; 

 dies. Jahrb. 1889. II. -1-) diejenige Moleculardrehung, welche bei einer 

 Schiebung nach der zweiten Ebene kleinsten Widerstandes eintreten würde : 

 es ergibt sich, dass der Sinn dieser Drehung entgegengesetzt ist demjenigen, 

 welcher zur Erreichung der Zwillingslage nothwendig wäre, und dadurch 

 erklärt es sich, weshalb jene Ebene keine Gleitfläche ist. 



3. Die Untersuchungen des Verf. über die Elasticität krystallisirter 

 Körper haben durchweg Abweichungen von den PoissoN'schen Relationen 

 zwischen den Elasticitätsconstanten ergeben, so dass man die Molecüle der 

 Krystalle nothwendig mit Kräften auf einander wirkend zu denken hat, 

 die nicht nur von der Entfernung, sondern auch von der Richtung der 

 Verbindungslinie zweier Molecüle gegen gewisse in den Molecülen feste 

 Richtungen abhängen, — eine Annahme, die ja auch von vornherein wahr- 

 scheinlich ist. Es liegt nun nahe, derartige, vom Verf. als „polare" be- 

 zeichnete Molecularwirkungen. auch in isotropen Körpern anzunehmen. 

 Diese Annahme führt jedoch, falls man voraussetzt, dass die Molecüle 

 sich in allen möglichen gegenseitigen Orientirungen befinden, wieder auf 

 die PoissoN'sche Relation zwischen den Elasticitätsconstanten isotroper 

 Körper, welche bekanntlich durch die Beobachtungen nicht bestätigt wor- 

 den ist. — In der vorliegenden Abhandlung zeigt nun der Verf., dass man 



