Krystallphysik. 



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Lippich ) hauptsächlich durch die Anordnung", mitteist welcher die Ein- 

 stellung- auf bestimmte Spectrallinien bewirkt wird: dies geschieht hier 

 nämlich durch Drehung des Spektrometer-Prismas. Welche Drehungen den 

 einzelnen Spectrallinien entsprechen, wird durch Vergleich mit dem von 

 einem zweiten Spectralapparat gelieferten Spectrum zuvor ermittelt. Die 

 Bestimmung der Drehung der Polarisationsebene geschieht mittelst eines 

 gewöhnlichen MrrscHERLicH'schen Polarisationsapparates durch Einstellung 

 auf grösste Dunkelheit; dabei wird aber grosse Genauigkeit dadurch er- 

 reicht, dass eine durch eine Cylinderlinse entworfene sehr helle Brennlinie 

 beobachtet wird. Als Lichtquelle dient DRUMMOND'sches Kalklicht. — Be- 

 obachtungen hat der Verf. an Bohrzucker- und Weinsäurelösungen mit 

 grosser Genauigkeit ausgeführt. F. Pockels. 



E. Lommel: Die Curven gleicher Lichtstärke in den 

 Axenbildern doppelbrechender Krystalle. (Ann. d. Phys. 

 N. F. 39. 258-266. 1890.) 



Der Verf. hat früher (Pogg. Ann. 120. 69. 1863) die Eigenschaften 

 der Curven gleicher Lichtstärke abgeleitet, welche im convergenten pola- 

 risirten Lichte an Platten optisch zweiaxiger Krystalle, deren Begrenzungs- 

 ebenen zur ersten Mittellinie senkrecht stehen , beobachtet werden. In- 

 zwischen sind die entsprechenden Curven an Platten gewöhnlicher einaxiger 

 Krystalle, deren Flächen zur optischen Axe normal liegen, von B. T. Glaze- 

 brook (Proc. Cambr. Phil. Soc. 4. 299. 1883) und C. Spürge (ibid. ö. 74. 

 1885; Trans. Cambr. Phil. Soc. 14. 63. 1885) untersucht worden. Der 

 Verf. stellt nun die früher von ihm entwickelten Theoreme nochmals zu- 

 sammen, hebt im Anschlüsse hieran die gemeinsamen Eigenschaften und 

 die unterscheidenden Merkmale zweiaxiger und einaxiger Krystalle hervor 

 und leitet zum Schluss den Satz ab, dass alle von Curven gleicher Licht- 

 stärke in dem Interferenzbilde begrenzten Flächenstücke gleiche Licht- 

 mengen hindurchlassen. Th. Liebisch. 



E. Riecke: Über die Pyr oelektricität des Turmalins. 

 (Ann. d. Phys. N. F. 40. p. 264—306. 1890. Im Auszuge: Nachr. Ges. 

 d. Wiss. Göttingen 1890. p. 188-199.) 



Nach der früher vom Verf. entwickelten Theorie (dies. Jahrb. 1888. 

 X -391, 393-) gilt für die elektrische Ladung e eines vollkommen isolirten 

 Turmalinkrystalls während der Abkühlung der Ausdruck: e = E(l— e — " az ). 

 wo z die Zeit seit Beginn der Abkühlung bezeichnet. Das Ziel war nun, 

 einerseits die Gültigkeit dieser Formel in möglichst weitem Umfange zu 

 prüfen, andererseits für eine grössere Zahl von Turmalinen die Abhängig- 

 keit der entwickelten Elektricitätsmenge von der Differenz zwischen An- 

 fangs- und Endtemperatur zu ermitteln. Es wurde die Gaugain'scIic Be- 

 obachtungsmethode angewendet, d. h. die beiden Pole des zu untersuchenden 

 Krystalls wurden mit Stanniolbelegungen versehen und von diesen während 



