Kry stallphysik. 



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bringen und zwar in demjenigen Sinne , welche)- die entgegengesetzte 

 Elektricitätsentwickelung verursachen würde. Diese Torsion hat der Verf. 

 nun in der That (durch Beobachtung mit Spiegel und Scala) nachweisen 

 können, indem er die mit Stanniolstreifen beklebten Mitten der 1 Zonen 

 in der angegebenen Weise mittelst einer HoLTz'schen Maschine lud. — 

 Durch diese Ergebnisse sieht sich der Verf. zu der Annahme genothigt, dass 

 von den Nebenaxen des Quarzes eine ausgezeichnet, seine Symmetrie also 

 nicht die bisher angenommene sei. (Vergl. das folgende Referat über 

 W. Voigt, Allgemeine Theorie etc.) F. Pockels. 



W. Voigt: Allgemeine Theorie der piezo- und pyro- 

 elek frischen Erscheinungen an Krystallen. (Abhandl. Kgl. 

 Ges. d. Wiss. Güttingen. 36. 1890. p. 99.) 



Den zuerst von J. und P. Curie ausgesprochenen Gedanken , dass 

 sowohl bei der elektrischen Erregung von Krystallen durch mechanische Druck- 

 kräfte (,,Piezoelektricität~), als bei-der durch Temperaturänderungen („Pyro- 

 elektricität") die Deformation der Volumelemente das Bestimmende 

 sei, hat der Verf. zur Grundlage einer vollständigen Theorie beider Arten 

 von Erscheinungen gemacht, welche gestattet, die letzteren nicht nur quali- 

 tativ, sondern auch quantitativ voraus zu bestimmen, sofern eine gewisse 

 Anzahl für jeden Krystall charakteristischer Constanten zuvor durch Be- 

 obachtungen ermittelt worden ist. Der Verf. geht von der Annahme aus, dass 

 die an irgend einer Stelle des Krystalls auftretende dielektrische Polarisation 

 nur von der an eben dieser Stelle vorh andenen Deformation 

 abhängt. Hierbei werden zwar gewisse secundäre Wirkungen, wie in 

 erster Linie die Änderung der elektrischen Vertheilung durch Selbstinduction, 

 vernachlässigt, allein einerseits scheinen die bisher vorliegenden Beobach- 

 tungen die Geringfügigkeit jener Einflüsse zweiter Ordnung zu beweisen, 

 andererseits bietet die Berücksichtigung der letzteren keine principiellen 

 Schwierigkeiten; ein besonderer Anhang ist dieser Frage gewidmet. — 

 Der Verf. betrachtet also die Componenten a. b, c des elektrischen Momentes 

 der Volumeinheit bezw. deren Änderungen als Functionen der 6 Defor- 

 mationsgrössen x x , y y , z z , y y , z x , x y desselben Volumelementes. Diese 

 Functionen müssen erfahrungsgemäss ungerade sein und können also , da 

 man sich auf unendlich kleine Deformationen beschränken inuss, als lineare 

 Functionen angenommen werden. Der so erhaltene allgemeinste Ansatz 

 für a, b, c enthält 18 .piezoelektrische Constanten" 6 hk ; es ist: a = 



6 u x x + f 12 y y + f ]3 z z + 8 uy z + *iö z x + *i6 x y i analog b und c. Da 

 zufolge der Elasticitätstheorie x x , . . . y z , . . . bekannte lineare Functionen 

 der elastischen Druckcomponenten X x , . . . Y z , . . . sind, so kann ebensogut 

 gesetzt werden : - a = d n X, + cf 12 Y y -{- «f M Z z + fi u Y z + <T 15 Z x + «f 16 X y 

 etc.; diesen für manche Anwendungen bequemeren Ansatz führt der Verf. 

 neben dem erstgenannten durch. 



