500 Chr. Dopplers Methode, die Geschwindigkeit der Luftmolekel 
der Tonquelle selbst gleichkommt. Eben so begreiflich ist es ferner, dass eine Bewegung 
im entgegengesetzten Sinne die Intensität in gleichem Masse vermehren nmss. — Diess vor- 
ausgesetzt, wird es nicht schwor halten, mich mit den geehrten Lesern in Betreif eines in 
Vorschlag zu bringenden, leicht ausführbai en Versuches zu verständigen, der es uns mög- 
lich machen wird, die absolute Geschwindigkeit, mit der die Luftmolckel bei verschiedenen 
Intensitätsgraden und Tonhöhen an dem Orte ihrer Ruhelage schwingen, zu bestimmen. 
§• 2. 
Es sei Fig. 1 ВАС ein Stück einer geradlinigen Eisenbahn, auf der man sich in 
angezeigter Richtung, d. i. von В gegen С hin eine Locomotive Q in der Art fahrend 
denkt, dass sie, in A angelangt, bereits eine constante, an sich beliebige Geschwindigkeit a 
erreicht habe. Von diesem Augenblicke, wo {) in A angelangt ist, heginnen wir sofort 
unsere weitere Hetraclitung. Auf dem letzten Waggon der Locomotive sowohl, wie an dem 
fixen Orte B, dessen Abstand von A wir durch L bezeichnen wollen, befinden sich zwei 
ganz gleiche Vorrichtungen, durch welche man einen beliebigen Ton mit völlig gleicher 
Intensität, bei der einen wie bei der andern, hervorzubringen und einige Zeit hindurch fort- 
dauern zu lassen vermag. Eine weitere Besprechung dieser Vorrichtungen sei auf weiter 
unten verspart. — Lässt man ungefähr zu der Zeit, wo Q bei A vorbeifährt, beide Instru- 
mente (jenes in В und das auf zugleich ertönen, so Avird ein Beobachter in А den Ton, 
der von Q herrührt, anfänglich ohne Zweifel wegen der grössern Nähe der Tonquelle 
stärker vernehmen, als jenen des entferntem Instruments in B. Wäre nun die Bewegung 
der Tonquelle auf dessen Intensität ganz ohne allen Kinfluss, so ist es gewiss, dass, damit 
beide Töne von einem Beobachter in А gleich stark vernommen werden , die Locomotive 
bereits eine Entfernung von A erreicht haben müsste , die jener des В vollkommen gleich 
■wäre. Diess wird aber ganz gewiss nicht der ГаІІ sein. Vielmehr lässt sich mit aller Be- 
stimmtheit erwarten, dass dieses Ereigniss schon bei einer bedeutend germgern Entfernung 
des Q von А eintreten wird. Sobald der Beobachter in А demnach die beiden Töne für 
gleich stark erkennt, gebe er gegen den Führer in Q ein Zeichen, der sofort zur Bezeich- 
nung dieser Stelle (da die Locomotive nicht augenblicklich zum Stillstelien zu bringen ist) 
ein .Signal auswirft. Es geschehe diess in einei' Entfernung von A gleich /. — Heisst man 
nun die Emigeschwindigkeit, die das Luftmolekel bei der Intensität jenes angespielten Tons 
an dem Orte seiner anfänglichen Ruhelage hat, die Geschwindigkeit der Locomotive wie 
gesagt a, AB — L, und AQ = /, so ist bezüglich des Tones A, wo /г einen cons'anten 
Factor bedeutet, dessen Intensität oder J—ц— und jene gleichgrosse von Q her, oder 
[F—a'f . ^ . F {F— a] 
./ izz ju 1^ — wodurch somit durch Gleichstellung; — — ^ — - und hieraus 
(I) F — -j^ — ^ sich ergibt. 
Für den Fall dagegen, wo sich die Locomotive annähert, hat man Fig. 2 wegen: 
