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Bulletin scientifique. 
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sucheu riocli fi ùher einlreten , da meine electromotoiische 
Spirale jedenfalls weil schwâcher erregt wuide als die 
von de la Rive angew endete. Der Absland der beiden 
Electroden \\ar 2 ZoU in eineni cylindrischen, mit ver- 
dùniiter Schwefelsâure gefiillten Glasgefâss. — Die iol- 
gende Taljelle enthâlt die bei verschiedenem Eintauchen 
der Platle beobachteten Ablenkungen a, wo jede das 
Mitlel aus 8 Beobachlungen ist, iind die, wie frûher (5), 
daraus hergeleiteten Leitungswiderstande ?.. 
Tabelle I. 
a 
À 
Ohne EinscLallung der Fliissigkeitszelle 
^80,20 
1,000 
Mit der Zelle, 
die Platinaplatte auf 1 Abthlg. eingetaucht 
10, ^9 
5,108 
)j 2 „ ,, 
10, 52 
5,811 
j> » " 
10, 81 
5,651 
>» ^ )> j' 
11,02 
5,566 
» 5 „ „ 
11, 5T 
5,255 
5> î> » 
11,11 
5,182 
Zuvôrderst ergiebt sich aus der obigen Tabelle, dass, 
gegen die Ansicht de la Rive 's, die Strôme bei tie- 
ferem Eintauchen der Platinaplatte immer stârker wer- 
denj die Ausnahme bcim Eintauchen auf zvsei Abthei- 
lungen muss, gegen die ganze Zahl der ûbrigen Beob- 
achtungen gehalten. als durch irgend eincn das Gesetz 
storenden Umstand hervorgebracht angeseheu werden, 
wahrscheinlich durch eine Veriinderung der Platina- 
platte im Anfange ihres Eintauchens in den Strom. 
Indessen zeigen die Versuche auch , dass die Zunahme 
der Stârke des Stromes bei tieferem Eintauchen nur 
gering ist, uud dass de la Rive sie mit dem Breguet'- 
schen Thermometer in der That ûbersehen konnte. 
Dièses beweist nach meiner Ansicht aber bloss. dass 
der Widerstand des Ueberganges von der Platte nur 
gering ist gegen den des eingetauchten Drathes, dass 
also eine Vergrôsserung oder Verringerung dièses re- 
lativ nur geringen Eléments auf das Résultat von ge- 
ringem Einfluss ist. 
Um den Einfluss des tiefern Eintauchens der Elec- 
trode auf den durch eine Flûssigkeit geleiteten magne- 
toelectrischen Strom deullicher nachzuweisen , wieder- 
holte ich eine Reihe von Versuchen, wie die obigen, 
nur mit dem Unterschied, dass die Flûssigkeit Kupfer- 
vitriol war imd dass die Electroden aus zwei Kupfer- 
plalten bestanden, die, in die Fugen eines viereckigea 
Kastens geschoben, hier eine Kupfervitriolzelle abtheilten. 
Die eine dieser Platten ward nun immer ganz einge- 
taucht, wobei eine Oberflâche von 5,(58 Quadratzoll mit 
der Flûssigkeit in Berûhrung stand, die andere aber 
ward mehr oder weniger aus der Flûssigkeit herausge- 
zogen und dann die Stârke des durchgeleiteten Stromes 
bei diesem verschiedenen Eintauchen gemessen , wie 
gewohnlich ; jedes der folgenden Resultate ist das Mit- 
tel aus 8 Beobachlungen. So erhielt ich folgende Ab- 
lenkungen der Nadel und daraus hergeleitete Wider- 
stande, wobei der Widerstand der Drathe, ohne Flû*« 
sigkeitszelle, als Einheit angeuommen ward: 
Tabelle II. 
Tiefe d. Eintauchens der 
Abweichung 
Widerstand 
zweiten Platte. 
der Nadel 
der Zelle 
Ohne Fliissigkeitszelle . . 
15,11 
Die Platte ganz eingetaucht 
50,15 
0,4321 
auf % . . . . 
48,95 
0,4813 
„ V. .... 
45,46 
0,5882 
)j /s • ■ . • 
43,15 
0,6689 
„%.... 
34,45 
1,0124 
Der Einfluss der Tiefe des Eintauchens der Electrode 
ist hier augenscheinlich, und es ist nicht schwer zu zei- 
gen, dass die Abnahme des Leitungswiderstandes der 
Zelle bei tieferem Eintauchen der Electrode wenigstens 
nicht derjenigen Abnahme widerspricht, die man nach 
dem Ohm'schen Gesetze erwarten muss, wenn es auch 
nicht moglich ist, hier eine genaue Zahlenûbereinstim- 
mung zu erlangen. 
Um das Ohm'sche Gesetz aber hier anwenden zu 
konnen, ist es nôthig, zuerst den Leitungswiderstand 
der Flûssigkeitszelle und den des Ueberganges zu be- 
stimmen ; zu dem Ende machte ich mit denselben Plat- 
ten und derselben Flûssigkeit noch eine Reihe von 
Versuchen, wo ich beide Electroden vôllig eintauchte 
(jede also auf ô,f'8 Quadratzoll), aber ihre gegenseitige 
Entfernung von einander ânderte, und fûr jede Entfer- 
nung die Stârke des Stromes bestimmte. 
Ich gelangte auf dièse Weise zu folgenden Resultaten: 
S 
