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Bulletin scientifique. 
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100./ j sina — sina'i' 
wird also der Pmfstein der Richtigkeit jeiier Ansicht sein 
und wenn sie identisch wird, so kaan bei diesen Ver- 
suchen keine Erscheinuog stattgefunden haben, die man 
mit einer Interfereaz der in der Parallelschliessung ge- 
theillen Strome vergleichen konnte. 
Folgende sind die 4 Gleichungen, die maii, durcli 
Substitution der wiiklich beobachteten Werthe in die 
Gleichung E, erhiilt: 
fur den Drath I 38,00 = 38,46 Fehler = -f 0,46 
» II 55,22— 54,52 » +0,50 
» III 64,(;2n: 64,19 )) —0,43 
» IV 7 0,06 — 10,35 » +0,2-7 
Nimmt man hiezu noch das im Atlikel 1 erhaltene Ré- 
sultat, wo ebenfalls die Berechnung mit der Beobach- 
tung so gut stimmt, als man es bei diesen Versuchen 
nur erwarten kann, so kann man den Schluss daraus 
ziehn, dass wenigstens, wenn die Leitungsfâbigkeit der 
beiden Drâthe einer Parallelscbliessung zu einander in 
dem Verhaltniss von 
100 : 62,5 
oder 100 : 119,9 
oder 100 : l'79,2 
oder 100 : 237,0 
oder 100 : 149,S 
oder 100 : 15,0 
stehen , keine Spur einer sogenaunten Interferenz statt 
finde und dass sie also auch ûberhaupt wenig W ahr- 
scheinlichkeit habe. 
Eigenllich hat de la Rive die Interferenz der Strome 
auch nur fur den Fall nachzuweisen gesucht , wenn der 
Strom sich zwischen einem festen und flûssigen Leiter 
theilt , nicht wenn die Theilung zwischen 2 festen Lei- 
tern geschieht^ allein wenn seine Hypothèse einer wel- 
lenformigen Fortpflanzung der Electricitàt begrùndet ist, 
so kann auch kein Zweifel darùber sein , dass interfe- 
renzaitige Phànomene eben so gut zwischen 2 festen 
Leitern , als zwischen einem festen und einem flûssigen 
eintreten mùssen. Es làsst sich ùbrigens gegeu die ganze 
Ansicht der Môglichkeit einer Interferenz auch noch a 
priori das einwenden , dass dazu bekanntlrch zweierlei 
gehôrt um die Phànomene deutlich zu zeigen, erstlich 
nâmlich ein Unterschied in den von den Wellen durch- 
laufenen Wegen , imd zweîtens eine nahezu gleiche 
Intensitât der Wellensysteme , und dieser letztere Um- 
stand fîndet , wie die Artikel 1 und 2 zeigen , in sehr 
geringem Grade statt , namentlich bei deu Versuchen ' 
de la Rive's mit der Flûssigkeilszelle und dem kur- 
zen Silberdrathe. 
ir. Reweis, dass wenn ein magnetoelcctrischer Strom 
durcit' eine ParallelschUessung hindiirchgeht, die 
aus einem festen und Jlûssigen Leiter besieht, 
ebenfalls keine Interferenz der Strome statifindet, 
sondern dass das Ohm'sche Gesetz auch hier 
vôllig ausreiche zu einer richligen Berechnung 
der Resultate. 
Auch hierfûr Cnden wir jbereits einen Beweis in dem 
Artikel II; die folgeuden Versuche sind daher nur eine 
weitere Bestatigung desselben. Das Vcifahreu bei ihnen 
war genau das in dem vorigen Ai tikel angewendete , es 
wurde nur der Drath von 100 Fuss mit der schon frû- 
her angewendeten Kupfervitriolzelle z\^ ischen 2 Kupfer- 
platten vertauscht. Die mit dieser Zelle zur Parallel- 
schliessung verbundenen Drâthe waren die so eben an- 
gewendeten I , II , III , IV ; ich werde hier aber ihre 
Widerstânde gegen die des Multiplicatordraths + der 
electromotorischen Spirale als 1 angenommen angeben , 
da dièses fur die Rechnung einfacher ist. Wir haben 
dann die Leitungsv^ iderslande 
fur 1 — 0,17125 11 — 0,3285; 111 — 0,4909; IVrzO,G493 
Um die môgliche Verànderung der Leitungswider- 
stànde der Flùssigkeitszelle , welche bei fortdauernder 
Berùhrung der Flûssigkeit und der Kupferplatte immer 
statt findet , zu vermeiden , ward das schon oben ange- 
zeigte Verfahren einer ab- und einer aufsteigeuden Ver- 
suchsreihe (ixe jede Parallelschliessung wiederum ange- 
wendet , so dass die nachstehenden Zahlen ebenfalls die 
Mittel von 8 Beobachtungen sind. 
Die Werthe fur « , a und u" sind in der folgenden 
Tabelle enthalten: 
Parallelschliessung 
a 
a' 
mit I 
» Il 
„ III 
IV 
83,36 
82,64 
83,06 
83,08 
48,44 
45,86 
51,82 
51,40 
70,67 
64,1 i 
62,59 
60,76 
x\us der Verbindung von « und a' findeu wir 
l^de Leitungswiderstande / der Flùssigkeitszelle. 
