82 



Bulletin scientifique. 



83 



Clarke'schen Maschine sind die Enden A der einen 

 und A 1 der andern Spirale unter einander verbunden , 

 und eben so die Enden B u. B' , so dass der Strom in 

 jeder Spirale entweder von A nacb B oder von B nach 

 A lauft. Der Leiter , auf den man wirkt , wird mit ei- 

 nem Ende mil der Verbindungsslelle A A' und mit dem 

 andern mit der Verbindungsstelle BB' verbunden. Der 

 Strom ist also in den electromotoriscben Spiralen in 2 

 Hàlften getheilt , die er neben einander durchlàuft , in 

 dem Leiter aber sind beide Hàlften vereint. — In an 

 dern Maschinen kann die Verbindung aber eine andre 

 sein , so dass der Strom beide Spiralen hinter einander 

 durchlaufen ,muss ; es werden also hier B mit A' ver 

 bunden sein und A mit B' durch den Leiter. Wir wol- 

 len unsere Aufgabe fur beide Fàlle losen 



1) Fur die Verbindung der electromotorischen Spi- 

 ralen neben einander. 

 Nebmen wir die Lange jedes der von den Spiralen 

 umwundenen Cylinder zz. a an , seinen Durcbmesser 

 ~ b , die Dicke , die man sammllichen Dralhschichten 

 geben kann und die von dem Abs'ande der Cylinder 

 von einander , so wie von der sonstigen Construction 

 abbiingt (in unsrer Figur EFzz 1)G) ZZ c, den zu be- 

 slimmenden Durcbmesser des Dratbes ZZ, x, den Durch- 

 messer des umsponnenen Dratbs ZZ x -f- <) an , und se- 

 tzen wir voraus , dass jeder Cylinder auf ganz gleiche 

 Weise umwunden ist, so ist es zuvôrderst leicht, die 

 Lange des ganzen umwundenen Dratbs fur jeden Cy- 

 linder zu berechnen. Es ist nàmlich 

 die Lange einer Windg. der 1. Schicht — (b -f- [x àj) n\ 

 m m >i 5i ii 2. ZZ {b ~j- 3 [x -\- 1 ]) 71 $ 



„ „ „ „ „ 7i. „ ~(b+[2n-±llx-{-:y)7i; 



folgl. sâmmtl. Windg. der L Schicht zz(b -f- [a?4*$D Ji 



ii n ii ii 2. 



n. 



x-\-S 

 x-\-o 



Also die Lange desDraths sâmmt- 

 licher Windungen . . 



Allein n ist durch die Dicke des Eaums, auf den die 

 Windungen gebracht werden konnen und durch den 

 Durchmesser des Draths bestimmt : wir haben nàmlich 



n rz ^p^» folglich ergiebt sich die Lànge des ganzen 

 Draths 



Nehmen wir nun als Einheit der Leitungswiderstànde 

 den Widerstand eines Draths oder Cylinders von Ku- 

 pfer von der Lànge der Einheit des angewandlcn Maas- 

 ses (bei uns 1 Linie englisch) und von dcmselben Durch- 

 messer an , so ist der Leitungswiderstand L des Draths 

 auf jedem Cylinder , da er dem Quadrat des Durch- 

 messers des Draths verkehrl proporlional ist : 

 ac(b-\-c)rt 



Zur Beslimmung der electromotorischen Kraft , die 

 in den Spiralen erregt wird , nehme ich die Gesetze , 

 die ich in meiner Abhandlung ùber diesen Gegenstand 

 zuerst ervtwickelt habe , zu Huile. Ich habe dort er- 

 wiesen : 



1. Dass die electroniotorische Kraft fur aile Dràthe 

 dieselbe sei. 



2. Dass sie proportional sei der Anzahl von Win- 

 dungen. 



3. Dass sie dieselbe ist fur jeden Durchmesser der 

 Windungen. 



4. Dass sie dieselbe ist fur jeden Durchmesser des 

 Dratbes. 



Zwar habe ich spàter gezeigt, dass dièse Gesetze ge- 

 ringe Modificationen erleiden fur die den Enden der 

 Cylinder nahen Windungen (Bull, scient. V, p. 18), 

 allein dièse sind an sich unbedeutend und namentlich 

 bei der Induction, wie sie bei der Clarke'schen Ma- 

 schine statt findet , ganz zu vernachlàssigen , was aus 

 dem in der angefùhrten Abhandlung Gesagten zur Ge- 

 nùge erhellen wird. Bezeichnen wir daher die electro- 

 motorische Kraft der Spirale auf einem Cylinder mit A, 

 so haben wir nach ohigen Gesetzen, wenn die electro- 

 motorische Kraft , die der Magnetismus in einer W 7 in- 

 dung erzeugl , p heisst 



. c a c a 



A — v 



x-\-S x-{- 



p hângt ab von der Kraft des Magnelen , von der Ge- 

 stalt, der Anordnung und der Weichheit des Eisens der 

 inducirenden Eisencylinder , bleibt aber fur ein und 

 dieselbe Maschine constant , welche Grosse auch x er- 

 halte. 



Um nun die Stàrke des Stronas F in dem Leiter, auf 

 welchen man einwirkt, aus A und L nach den Ohm'- 

 schen Gesetzen zu Cnden, so ist es zuvôrderst klar, 

 dass er aus zwei gleichen Theilen bestehen muss , wo- 

 von der eine durch den einen, der andre durch den 

 andern Cylinder erregt wird , und wovon jeder also 

 ZZ. \ F ist. Um aber \ F bestimmen zu konnen , neh- 

 men wir zwei Gesetze zu Hûlfe , die von Ohm und 



