50 F. Rinne, Beiträge zur Kenntnis des Feinbaus der Kristalle. 



abstände in einer einfachen Beziehung stehen, die sich zufolge 

 der harmonierenden Größenordnung dieser Masse experimentell 

 erkunden läßt. 



Die hierfür von W. H. und W. L. Bragg aufgestellte fun- 

 damentale Gleichung lautet n l = 2 d sin a, wobei l die Wellen- 

 länge des angewendeten Röntgenlichtes, d den Abstand der spie- 

 gelnden, kristallographisch in ihrer Lage präzisierten Struktur- 

 ebenen des Kristalles und a den Glanzwinkel (Kompliment 

 des Einfallswinkels) darstellt, während n = Ordnungszahl der 



t> 2 



Fig. 1 a. Reflexion der Röntgen- 

 strahlen an Kristallen. K Kristall, 

 S x Primärstrahl, S 2 an K unter dem 

 Glanzwinkel « reflektierter Sekundär- 

 strahl, Ph.P. Photographische Platte 

 mit den Einstichen Sj und s 2 von 

 S, und S 2 . 



l 



Fig. 1 b. Erläuterung der Fig. 1 a 

 als Beugungserscheinuüg. Die Weg- 

 differenz von 1 und 2 in u ist = 

 w r = 2 d . sin a. 



Reflexion = 1, 2, 3 ... . ist. Ihre Anwendung auf mehrere 

 Ebenen des Kristallgebäudes liefert die räumliche Gruppierung 

 der Atome und somit Verhältniszahlen der Schwerpunkts- 

 abstände. 



Um aber das winzige 2 d messen zu können, darf l nicht 

 allzu groß sein. Das gewöhnliche Licht mit l — etwa 5 . 10 -5 cm 

 überschreitet dieses Maß beträchtlich; es ist ungeschlacht 

 gegenüber den Distanzen im kristallinen Feinbau, für welche 

 Größen von etwa 5 . 10~ 8 cm gelten. Daher wirkt die Kri- 

 stallmaterie unter dem Mikroskop als Kontinuum. Das Röntgen- 

 licht hingegen ist nicht nur im allgemeinen durch ein l von 

 der Größenordnung 10~ 8 bis 10— 9 cm dem Kristallbau an- 

 gepaßt, sondern es läßt auch eine Auswahl für besondere 

 Zwecke zu. 



Das Experiment kann nämlich so geleitet werden, daß 

 von den Strahlenarten einer Röntgenröhre, der „weißen" 



