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Mineralogie. 



Die übrigen wohlgelungenen Röntgenogramnie (Taf. III — XIX) wurden 

 geliefert von: Cyanit // (100) und // (100); Diopsid // (010), rechte und 

 linke Hälfte eines Zwillings nach (100); Diopsid // (010), Zwilling nach 

 (100); Diopsid // b und schräg zu c; Epidot // (100) und //(T00); 

 Rohrzucker // (100) ; Skolezit // (100); Anhydrit // (100), // (010) 

 und //(001); Aragonit // (100), // (010), // (001), //(HO) und // (100) 

 mit 3° Neigung der Plattennormale gegen den Primärstrahl, wodurch 

 bereits deutliche Verringerung der Symmetrie des Röntgen ogramms eintritt ; 

 Quarz // (0001), // (1010), // (1120) und //10T1); Kalkspat // (0001) 

 und //(1ÖT1); Dolomit //(10T1); Rotkupfererz //(Hl); Steinsalz 

 11(001); Apatit // (0001) und //' (1010) ; Carborundum // (0001) ; 

 Beryll // (0001) und // (1010). 



Unter Berücksichtigung der genauen Distanz von Kristallfläche und 

 Röntgenplatte werden diese Röntgenogramme künftig in bezug auf die 

 beugenden Gitterebenen auszuwerten sein, was Verf. für Anhydrit durch- 

 geführt hat; nach Messung der BßAGG'schen Reflexionswinkel von maxi- 

 maler Intensität und gegebener Wellenlänge können dann hoffentlich die 

 Orte der Atom Zentren der konstituierenden chemischen Elemente ermittelt 

 werden. Bisher sind von obigen Kristallarten nur Steinsalz, Kalkspat und 

 Dolomit strukturell genau beschrieben, und zwar von Bragg sen. und jun. 

 Schließlich zeigt Rinne an der Hand anschaulicher Textfiguren, daß das 

 Röntgenogramm als gnomonische Projektion gebeugter Strahlen in ein- 

 fachem Zusammenhang mit gnomonischer, stereographischer und auch 

 linearer Projektion der beugenden Gitterebenen steht. Rinne projiziert 

 Gitterebenen gnomonisch auf die durchstrahlte Fläche des Kristalles, wo- 

 bei als Projektionsradius der Abstand dieser Fläche von der Röntgenplatte 

 zu nehmen ist; in dieses Netz werden die Flecken des Röntgenogramms 

 naturgemäß orientiert eingetragen. Dann ergeben sich mit Hilfe von Leit- 

 linien auf elegantem graphischen Wege für jeden Flecken die Indizes der 

 erzeugenden Gitterebene. Johusea. 



W. L. Bragg: The structure of some crystals as indi- 

 cated by their dif fr actio n of x-rays. (Proceed. Roy. Soc. London. 

 89. Ser. A. p. 248-277. London 1914.) 



Röntgenstrahlen fallen unter verschiedenen Einfallswinkeln # auf 

 eine Schar gleichwertiger Gitterebenen, deren primitiver Abstand d ist. 

 Die unter einem und demselben Winkel an zwei aufeinanderfolgenden 

 gleichwertigen Gitterebenen reflektierten Strahlen haben einen Gangunter- 

 schied gleich 2 d cos #; ihre Intensität ist für eine Wellenlänge X ein 

 Maximum, wenn 2dcos# = n l ist, wo n irgend eine ganze Zahl bedeutet. 

 Ist die einfallende Strahlung inhomogen und konvergent, so entspricht 

 jedem n ein Reflexions sp ekt ru m nter Ordnung; eine und dieselbe 

 Wellenlänge wird also mit maximaler Intensität unter verschiedenen 

 Winkeln & v # 2 . . . & reflektiert derart, daß cos# t : cos# 2 : . ■'. . : cos# n 

 = 1 : 2 : . . . : n ist. Verschiedene Wellenlängen X 1: X 3 . . . liefern unter 



