lieber Translationen am Schwefel etc. 



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Wenn also der zweite Index derselbe bleibt, wechselt der 

 erste immer zwischen dem ursprünglichen und dem entgegen- 

 gesetzt gleichen Wert, der dritte aber wird immer größer 

 negativ. Daraus folgt, daß sich die Ausgangsfläche immer 

 mehr der Lage (001), also der zweiten Kreisschnittsebene, 

 nähert, d. h. der Kristall wird durch fortgesetzte abwechselnde 

 Schiebung nach {201} und {201} zu einer immer dünneren Tafel 

 nach der Basis gewissermaßen ausgewalzt, ohne dabei (in der 

 Theorie) seine Homogenität einzubüßen (er könnte' durch Vor- 

 nahme der Schiebungen in der entgegengesetzten Reihenfolge 



Fig. 6. 



wieder in die ursprüngliche Form gebracht werden). Die ur- 

 sprüngliche Form des Kristalls ist dabei ganz gleichgültig, 

 denn h 2 h 3 sind ganz beliebige Indizes. Vielfach abwech- 

 selnde Deformation nach {201} und {201} wirkt also, was die 

 Form des Kristalls betrifft, analog wie eine Translation längs 

 (001) nach der Richtung t — [100] (immer in demselben Sinne). 



Bildet der Kristall ursprünglich ein Parallelepiped mit 

 •den Grenzflächen (001), (201) (beide gleich groß) und (010) 

 (Fig. 6, AB CD, Schnitt parallel der Ebene der Schiebung), 

 "so ist er nach der 6. Deformation begrenzt von (001), (2.0. 13) 

 und (010). 



Fig. 6. ABjCjD, Schnitt nach der Schiebung längs (201), wenn man 

 sich den Kristall dabei in A festgehalten denkt. Nach der 6. Deformation 

 ist der Querschnitt AB 6 C 6 D 6 , die Begrenzung wird gebildet von (001) 

 und (2.0. 13). Die Lage der Gleitfläche in den einzelnen Stadien ist 

 parallel DD i; Dj D 2 , . . . D 5 D 6 ; alle die Punkte D liegen in gleichen 

 Abständen voneinander auf einem Kreis um A derart, daß / DAD, gleich 



