Kristallographie. Kristallstruktur. 



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stehende Schwingungen auszubilden, indem sich die erzeugenden Kernteik- 

 in einem kubischen Gitter anordnen. Das gleiche kubische Gitter be^ 

 Herrscht die übrigen unbesetzten Knotenpunkte des Schwingungssystem?, 

 leicht so über das ganze Atom hinaus und zwingt auch die benachbartem 

 Atome, bestimmte Abstände zu wahren. Um jeden Kernteil kreisen zwei 

 llalbelektronen mit 180° Winkelabstand, deren experimentelle Trennung 

 bis jetzt unmöglich ist. Die Elektronenbahnen liegen nicht in einer Ebene: 

 saudern so. daß die von ihnen bedingten magnetischen Achsen windschief 

 zueinander gestellt sind. 



Beim Wasserstoffatom stehen die Kernteile noch ähnlich dem Bohk- 

 schen Modell, beim Helium sind vier Kernteile von der Größe eines Wasser- 

 stoffatoms mit je einer halben positiven Elementarladung in die Ecken 

 eines Tetraeders gerückt. Die vier Halbelektronenbahnen gehen parallel 

 den Tetraederflächen . so daß das System magnetisch astasiert ist. Bei 

 Angliederung eines H 2 -Moleküls müssen sich die neuen Kernteile auf den 

 Tetraedernormalen anordnen entsprechend dem 7 C "- Gitter von Knoten- 

 punkten. Die Elektronen rotieren wieder senkrecht zur Tetraedernormalen 

 um die betreffenden Kernteiie. Die Astasierung wird durch die neuen 

 Bahnen gestört, das neue Atom besitzt eine Valenz und entspricht dem 

 Li-Atom. Setzt sich ein zweites H a -Moleknl an einen anderen Kernte!! 

 des Heliumatoins. so erhält man Beryllium, durch ein drittes H 2 -MoleküI 

 Bor, durch ein viertes Kohlenstoff usw. Das C -Atom ist wieder voll- 

 ständig astasiert. Zwei Atome., z. B. Li und F. können sich gegenseitig: 

 astasieren (chemisch binden;, indem Li die magnetisch überzählige Elek- 

 tronenbahn an das F abgibt . wo eine Bahn zur Astasierung fehlt. Die 

 Astasierung geschieht auf Kosten der elektrischen Neutralität. Werden F 

 und Li getrennt, so sind sie zwar magnetisch astasiert. aber negativ, 

 resp. positiv elektrisch geladen lohen). Groß. 



A. Laude: 1. Elektronen bahnen im Polyeder verbau di. 

 Sitzungsber. preuß. Akad. d. Wiss. 30. I. 1919. 101 106.) 



— : 2. D y n a m i k de r r ä u m 1 i c h e n A t o m s t r u k t u r. Verh . 

 deutsch, phys. Ges. Ü 2 — 12. 1919.) 



Räumliche Atome erscheinen notwendig zur Begründung des Kristai:- 

 aufbaues mit der bekannten großen Mannigfaltigkeit, in der organischen 

 Chemie und zur Erklärung des optischen Drehvei mögens. Aus BoHR.'schen 

 Bingatomen aufgebaute reguläre Kristalle sind instabil und haben atomare 

 Abstoßungskräfte, die mit der — 6ten Potenz des Atomabstandes wachsen. 

 Kompressibilitätsmessungen verlangen die — lOte Potenz. Wie Born zeigt, 

 ergeben diese Potenz nur räumliche Atome von Würfelstruktur, auf welche 

 das Vortreten der Zabl 8 im periodischen System der Elemente hindeutet. 

 Verf. schreibt die Bahngleichungen eines räumlichen Vier- resp. Acht- 

 elektronenverbandes an. indem er das n-Körperpioblem durch Synimetrie- 

 " Voraussetzungen auf ein Einkörperproblem reduziert, im ersten behandelten 



