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ständen in verschiedenen Richtungen oder gar brauchbare absolute 

 Werth e von Biegungswiderständen zu liefern nicht im Stande ist (vergl. 

 W. Voigt am Schluss der unter 3. genannten Abhandlung). Bezeichnet 

 man die Biegungs widerstände für die 'Richtungen der drei Symmetrieaxen 

 mit @ a , ($ b , © c , so ist nach den Beobachtungen an Stäben in 10 fi g : 





Niedmann 



Voigt 





= 6,50 



6,20 



®b 



= 5,41 



5,40 



®c 



= 8,49 



9,60, 



also bei übereinstimmenden Werthen von @ b eine geringe Abweichung bei 

 @ a und eine sehr beträchtliche Differenz bei @ c . 



Ferner ergeben sich aus den Beobachtungen an den Kreisscheiben 

 folgende Verhältnisszahlen : 



Niedmann Voigt 

 ® c : £ b = 1,54 1,78 

 (5 c :(£ a = 1,82 1,55. 



Daraus folgt, dass, wie von vorn herein zu erwarten steht, die Unter- 

 schiede der Biegungswiderstände nach den Beobachtungen an Kreisscheiben 

 sehr bedeutend verringert erscheinen gegenüber den aus Beobachtungen 

 an Stäbchen erhaltenen Werthen. 



7. S. Finsterwalder hat nach den von W. Voigt angegebenen 

 Gleichungen der Oberflächen der Biegungscoefficienten 

 (S. 5 ff.) Modelle dieser Flächen für Flussspath , Quarz und Baryt herge- 

 stellt. In der vorliegenden Abhandlung wird versucht, auf geometrischem 

 Wege durch Abbildung jener Oberflächen auf einer Ebene die Vertheilung 

 der grössten und kleinsten Werthe des Biegungscoefficienten übersichtlich 

 darzustellen. Auf Taf. II, Fig. III und VI sind in isometrischer Projection 

 die Oberflächen der Biegungscoefficienten für Baryt und Flussspath dar- 

 gestellt. 



8. 9. Damit die Gleichungen, welche für das elastische Gleichgewicht 

 gelten, die relativen Verrückungen der Theilchen eines festen Körpers ein- 

 deutig bestimmen, muss das elastische Potential eine stets positive Grösse 

 sein. Daraus ergeben sich Relationen, denen die Elasticitäts- 

 constanten c h gen ü g e n m ü s s e n. Bezeichnet man die Determinante : 



c n Q v2 • • • c i, m + 1 



c 2i c 22 • ■ ■ c 2, m + 1 | =7 Pm 



- e m + 1,1 c m + i,2 ■ • • C m + 1, m + i | 



so dürfen keine negativen p m auftreten. 



K. Wesendonck hat diese Determinanten für die von W. Voigt ge- 

 messenen Elasticitätsconstanten von Steinsalz , • Sylvin , Flussspath , Eisen- 

 kies, Beryll, Quarz, Topas, Baryt berechnet und die Forderungen der Theorie 

 bestätigt gefunden. . Th. Liebisch. 



