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keinem Strom durchflossenen Quarz ein Austausch der elektrolytischen Be- 

 standteile von Molecül zu Molecül nur in der Richtung der Hauptaxe 

 stattfindet, nicht, oder doch nur in verschwindendem Maasse, in Richtungen 

 senkrecht zu ihr. 



Wenn der Quarz in der Richtung der Hauptaxe leitet, nicht aher in 

 Richtungen senkrecht zu ihr, und wenn weiter die Leitung nicht durch die 

 Si0 2 , sondern die im Quarz enthaltenen Na 2 Si 3 -Molecüle vermittelt wird,, 

 so folgt hieraus, dass das im Quarz enthaltene Na 2 Si0 3 an der Krystall- 

 structur theilnimmt. 



3. Das Versuchsmaterial bestand aus Muscovit aus Connecticut, 

 Muscovit aus Bengalen und Biotit von Monroe, New-York. Spaltungs- 

 platten von Glimmer theilen mit dem Glase die Eigenschaft, hei ansteigen- 

 der Temperatur für den elektrischen Strom mehr und mehr leitend zu wer- 

 den. Nach Erreichung eines Maximalwerthes nimmt die Leitungsfähigkeit 

 ab und wird bei einer gewissen hohen Temperatur verschwindend klein. 

 Die Vergleichung von Glimmer und Glas zeigt, dass ersterer stets, auch- 

 bei hoher Temperatur, der bessere Isolator von beiden ist. 



Th. Liebisch. 



Fr. Stenger: Über die Gesetze des Krystallmagnetis- 

 mus. (Wiedem. Ann. 35. p. 331—353. 1888.) 



Im Jahre 1883 hatte der Verf. die >on W. Thomson aufgestellte 

 Theorie der Magnetisirung von Krystallen durch Beobachtungen an Kalk- 

 spathkugeln einer Prüfung unterzogen mit dem Ergebniss, dass zwischen 

 Theorie und Experiment eine wesentliche Differenz vorhanden sei (Ann. d. 

 Phys. N. F. 20. 304. 1883). Dem gegenüber fand W. König (dies. Jahrb. 

 1888. II. - 205 -), dass jene Differenz in Wirklichkeit nicht besteht, sondern 

 voraussichtlich durch die von F. Stenger benutzte Aufhängevorrichtung 

 der Kalkspathkugeln, welche wahrscheinlich selbst eine magnetische Richt- 

 kraft besass, veranlasst wurde. In der vorliegenden Arbeit wird nun die 

 Richtigkeit sowohl dieser Vermuthung, wie der W. THOMSON'schen Theorie 

 bestätigt. Nach dieser Theorie ist das Drehungsmoment, welches auf einen 

 schwach magnetisirbaren , um eine verticale Axe drehbaren Krystall im 

 einem homogenen Magnetfelde ausgeübt wird: 



M = u £) 2 {*' — x) sin 2 # sm\i> cos \p. 



Darin bedeuten u das Volumen des Krystalls, die Intensität des- 

 Feldes, /. und / die Magnetisirungsconstanten parallel und senkrecht zur 

 Hauptaxe, & die Neigung der Hauptaxe gegen die Aufhängungsrichtungy 

 \b den Winkel zwischen der Verbindungsebene von Hauptaxe und Aufhän- 

 gungsrichtung und der Aequatorebene des Elektromagnets. 



Es wurde die Abhängigkeit des Drehungsmomentes einerseits von der 

 Feldstärke und der Orientirung des Krystalls gegen die Kraftlinien des- 

 Feldes, andererseits von dem Volumen des Krystalls geprüft. Die Beob- 

 achtungen stimmen vollständig mit der Theorie überein. Allein für ver- 

 schiedene Kalkspathkugeln ergeben sich erheblich verschiedene Werth e- 



