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Fr. Schwietring, Eine allgemeine Methode 



a n = 0,42275 a 23 = - 0,00118 



a 22 = 0,42710 a 31 = 0,00119 



a 33 — 0,42540 a 12 == 0,000587. 



Fällt eine Welle unter einem der Winkel a> 2 ', # 4 ' 

 im Außenmedium ein, so liegen von den vier zugehörigen 

 Wellennormalen im Kristall zwei in der Grenzebene Die 

 KiRCHHOFF'sche Gleichung 1 geht für die Normalenwinkel 2 

 (p 1 , fp 2 der beiden anderen Wellen über in: 



{ a 22 ( a 33 ft2 ) ~f" a il ( a 22 Ü ~) a 23 2 a j2 2 } "4~ ^ { a i2 a 23 a ai ^22) 7 



+ {a 22 a n -a 12 2 }t 2 = 0, 

 wo : t — cotg (f und 



l = 1 

 1 1,663 . sin <P' 



ist. Für sind die beiden Werte für t und damit auch 

 q> v cp 2 reell: 



= — 85° 25' 29", (f 2 = 85° 6' 14". 

 Die nach OA einfallende Welle ruft im Kristall eine 

 langsamere gebrochene Welle mit einem positiven Normalen- 

 winkel hervor, folglich ist cp 2 der gewünschte Winkel. Das 

 zugehörige Polarisationsazimut tp 2 bestimmt sich durch: 



a 90 — h 2 sin 2 <x 



tgxi) = ^ . 8. 



a 12 cos (f — a 23 sin tp 



Demnach ist: y 2 == 64° 1' 15". Das entsprechende uni- 

 radiale Polarisationsazimut e 2 der einfallenden Welle be- 

 rechnet sich aus: 



sin tf% sin (<f>, ' -\- </> 2 ) cos — y 2 ) + sin 2 y 2 tg s 2 



t2" e o — ; ;: ; ~. ; r , v« 



1 costi> 2 sin (*,' -j- (f 2 ) 



wo : 



(a, t 2 — q 2 2 ) sin xu 2 cos c/> 2 — a, 2 cos tt» 2 — a, s sin ti/ 2 sin cp 2 



~T~ Lg S„ - ; 



— q 2 sin cf. 2 



und : q 2 = h sin g> 2 ist. So folgt : 



Nj = e 2 = 62° 38' 12". 

 Für die zweite Annahme, daß <D 3 und n b sich 

 entsprechen, ist analog: 



AA — 



30°, 



Ar = 



72°, 



AT = 



102°. 



C' a = 



52° 38,6', 





41° 23,6', 



-/ 



= c 



74° 45,8' 



*f' = 



66° 51', 



<2y - 



67° 13', 



*4 = 



67° 45,4' 



n a = 



1,52908, 



n b — 



1,53324. 



n c = 



1,53926. 



1 Vergl. F. Schwietring, a. a. 0. p. 307. 



' 2 Die Normalenwinkel sind nach A. Potier definiert. Vergl. meine 

 Dissertation a. a. 0. p. 303. 



