Physik der Mineralien. 



395 



zusammenfiel. Die erste Bedingung lässt sich sekr genau, die zweite nur 

 etwa auf 1° genau erfüllen. Indessen ergibt die Rechnung, dass der 

 Winkel q . um welchen in Folge dessen die im Minimum der Ablenkung 

 hindurchgehende ebene Welle von der Halbirungsebene des brechenden 

 Winkels abweicht, im ungünstigsten Falle (Aragonit) nur 57" beträgt, 

 entsprechend einer Einheit der 6. Decimale von n. Der Fehler der un- 

 richtigen Orientirung kommt daher nur insoweit in Frage, als die ebene 

 Welle vom Hauptschnitt des Ellipsoides im Maximum um 1° abweicht ; 

 dies bewirkt einen Maximalfehler von 3 Einheiten der 5., gewöhnlich aber 

 nur der 6. Decimale von n. Die Prismen wurden von Werlein aus 

 Parallelepipeden geschnitten, deren Flächen den 3 optischen Hauptschnitten 

 parallel gingen. Die Prüfung auf richtige Orientirung geschah durch Be- 

 obachtung der Lage der Interferenzcurven im convergenteu Licht in Bezug 

 auf den Mittelpunkt des Gesichtsfeldes. Zu diesem Zwecke wurde das 

 Fadenkreuz des Oculars durch zwei diagonal zu den Nicols gestellte Maass- 

 stäbe ersetzt, welche eine Schätzung des Abstandes der Interferenzcurven 

 vom Mittelpunkt des Gesichtsfeldes auf 1°, also eine Abweichung der Ela- 

 sticitätsaxe von der Normalen der Fläche in Luft auf i°, im Krystall also 

 auf etwa ^° zu schätzen erlaubten. Die Maassstäbe waren zuvor mittelst 

 einer genau senkrecht zur Axe geschnittenen Kalkspathplatte justirt. Der 

 Einfluss der Lagenänderung der Elasticitätsaxen durch Erhitzen auf die 

 Werthe von n war bei den untersuchten monoklinen und triklinen Kry- 

 stallen so gut wie Null. Die Prismen waren auf Glas, welches mit sehr 

 feinem Papier überzogen war, polirt. Der durch Krümmung ihrer Flächen 

 verursachte Fehler ist < 0,0 4 2 , da der Krümmungshalbmesser g > 45 m. 

 Die Prismen waren durchaus klar und frei von Sprüngen; Fehler durch 

 Diffraction waren bei der Breite ihrer Flächen von mehreren Millimetern 

 ausgeschlossen. Wenn die aus verschiedenen Prismen abgeleiteten 

 Werthe gleichartiger Brechungsexponenten trotzdem nur wenig gut über- 

 einstimmen, kann dies nach Verf. nur in der Inhomogenität und nicht voll- 

 kommenen Identität des angewandten Materials liegen. — Wegen der 

 starken Erhitzung war auch die Änderung der brechenden Winkel zu be- 

 rücksichtigen ; es sind daher auch die Verhältnisse der Ausdehnungen in 



der Richtung je zweier Elasticitätsaxen n, m, p, also die Grössen ] "f~ *? g , 



1 + d in 



1 + dm 14- dp . , . . 



1 _j_ ( 1 p > i _|_ fl ~ ermittelt, sie stimmen gut mit den älteren Beobachtungen, 

 soweit solche vorliegen. 



Die Dispersionscurve, construirt mit i = L als Abscisse, ist für die 

 untersuchten Substanzen nahezu eine Grade (in der Gleichung n == A -j- 

 B L -f C L 2 also C nahezu Null) , welche sich für verschiedene Tempera- 

 turen nahezu nur parallel sich selbst verschiebt, ihre Form kaum ändert. 

 Das Verhältniss zwischen n und t lässt sich durch parabolische, für die 

 verschiedenen Wellenlängen sehr ähnliche Curven der Gleichung n = m -J- 

 p t + q t- darstellen. Zur Darstellung der Abhängigkeit von n von t und X 

 genügt dagegen die Formel n = (A + BL + GL 2 ) (1 -f xt -f yt 2 ) noch 



\ 



