396 



Mineralogie. 



nicht, da danach das Verhältniss der Brechungsexponenten bei zwei Tem- 

 peraturen unabhängig von l sein würde, was nicht zutrifft. Dagegen zeigt 

 sich, dass die Formel n = A (1 + « t + ß t 2 ) -f (B L -f C L 2 ) (1 + y t + 6 1 2 ) 

 bei gehöriger Ermittlung der Constanten a, ß, y, J, B und C für alle be- 

 obachteten Temperaturen und Wellenlängen ausreicht. — Zur Ermittlung 

 der Brechungsexponenten N gegenüber dem leeren Raum benutzt Verf. die 

 von Benoit und Chapuis-Riviere allerdings nur für Temperaturen bis 40 u 

 ermittelten Brechungsexponenten der Luft. Zur Berechnung dient eine der 

 obigen analoge Formel mit anderen Constanten. Die danach für die be- 

 obachteten 6 Wellenlängen und Temperaturen von 0°, 100°, 200° und 300° 

 ermittelten Werthe von N sind zusammen mit den Werthen von u und den 

 Ausdehnungsverhältnissen der Prismen für jede Substanz tabellarisch zu- 

 sammengestellt. Hinsichtlich der Veränderlichkeit mit der Temperatur 

 stimmen die experimentell ermittelten und die berechneten Daten allerdings 

 gut überein, soweit dasselbe Prisma in Betracht kommt, nicht aber für 

 verschiedene Prismen. Für letztere erreichen die Abweichungen z. B. 

 bei Topas eine Einheit der dritten, bei andern Substanzen 2 — 3 Ein- 

 heiten der vierten Decimale, obwohl die zu den Prismen verwandten 

 Parallelepipede alle eine sehr regelmässige Anordnung der Interfereuzcurven 

 zeigten. 



Unter den 8 untersuchten Substanzen erfahren nur zwei, Baryt und 

 Aragonit, eine Abnahme der Brechung mit der Temperatur, die übrigen 

 (Beryll, Phenakit, Topas von Minas Geraes und vom Schneckenstein, Cor- 

 dierit, Sanidin und Oligoklas) eine Zunahme. Die stärkste Veränderung 

 zeigt Aragonit mit — 2,8 . 10~ 5 (ca.) für 1°, die geringste Kalkspath mit 

 -j- 0,1 . 10~ 5 . Dauernde Veränderungen der Brechung nach dem Erhitzen 

 wurden nicht beobachtet. Die Dispersion N B1 — N ß nimmt im Allgemeinen 

 mit der Temperatur zu; sie beträgt von ü -300° im Mittel etwa 20 . 10~ 5 .< 

 dabei ist es gleichgültig, ob die Brechung überhaupt zu- oder abnimmt, 

 wie schon Baille fand. Zunahme der Doppelbrechung mit der Temperatur 

 würde bisher nur am Beryll und Cyanit beobachtet, indessen war dabei 

 auf die Ausdehnung keine Rücksicht genommen. Von den hier untersuchten 

 Substanzen zeigen die beiden Topase, Cordierit und Phenakit eine fast 

 constante Stärke der Doppelbrechung Ng — Np; Aragonit, Kalkspath und 

 Baryt eine merkliche Abnahme; Beryll, Sanidin und Oligoklas eine aller- 

 dings nur geringe Zunahme. Die Einzeldifferenzen Ng — Nm und Nm— Np 

 nehmen dabei bald zu, bald ab. Die Dispersion der Doppelbrechung näm- 

 lich (Ng — Np) B1 — (Ng — Np) B ist nur bei Kalkspath und Aragonit be- 

 trächtlich, nämlich etwa 800 . 10~ 5 , bei den übrigen nur etwa 20 . 10 -5 . Bei 

 Topas vom Schneckenstein zeigt dieser Werth und die entsprechenden Dif- 

 ferenzen von Nm — Np und Ng — Nm für blau und roth uuregelmässige 

 Schwankungen, bei Topas von Brasilien werden beide negativ, die Dispersion 

 ist also wie bei Gyps u. a. anomal. Mit der Temperatur schwanken 

 diese Grössen nur innerhalb der Fehlergrenzen. 



Von den vielen Einzelergebnissen sei noch folgendes hervorgehoben: 

 Kalkspath und Aragonit. Die Dispersionen für Ng und Nm 



