124 



0. Lehmann, Die Eisensalmiak-Mischkristalle. 



im ersten Moment scharfe Grenzfläche zwischen Wasser und 

 Alkohol zerteilt sich gewissermaßen in unendlich viele par- 

 allele Grenzflächen, an deren jeder nur unendlich kleine Ober- 

 flächenspannung herrscht, so daß keine mechanische Strömung 

 auftritt, sondern nur Diffusion, wie bei der Mischung von 

 Bromdampf und Luft 1 . 



Nach der auf Grund der van't HoFF'schen Theorie des 

 osmotischen Druckes von W. Nernst 2 eingeführten Vorstel- 

 lungsweise ist, obschon an jeder Stelle Gleichgewicht zwischen 

 Expansivkraft und Binnendruck besteht, dennoch die größere 

 Expansivkraft des Wassers im Wasser die treibende Kraft für 

 den Bewegungs Vorgang (den man als Wasser-Diffusionsstrom 

 bezeichnet), der so verläuft, als ob das Wasser vermöge seiner 

 Expansivkraft sich nach der Seite des Alkohols (und dieser 

 umgekehrt nach der Seite des Wassers) auszudehnen suchte mit 

 einer Geschwindigkeit, die trotz der Größe der treibenden 

 Kräfte durch die große innere Reibung auf einen kaum merk- 

 lichen Wert vermindert wird. 



Wird der Alkohol durch Amylalkohol ersetzt, so findet 

 keine unbeschränkte Mischung statt. Im Falle der Sätti- 

 gung kommt dem Wassertropfen eine Expansiv kraft zu, die 

 sich additiv zusammensetzt aus der des Wassers und der des 

 darin aufgelösten Amylalkohols, falls die gegenseitige An- 

 ziehung der ungleichartigen Moleküle keine Störung verur- 

 sacht. Dieser Expansivkraft wirkt entgegen: einerseits die 

 ebenfalls aus den beiden Expansivkräften sich zusammen- 

 setzende Expansivkraft des Amylalkohols, welche durch dessen 

 Binnendruck im Gleichgewicht gehalten wird, und der an der 

 Oberfläche des Wassertropfens auftretende Binnendruck. Den 

 Binnendruck im Wassertropfen kann man sich nämlich als die 

 Summe des letzteren und des Binnendrucks des Amylalkohols 

 vorstellen, wie wenn sich dieser in den Tropfen hinein fort- 

 pflanzte. Die Drucke halten sich das Gleichgewicht, eine 

 mechanische Strömung tritt also nicht ein. 



Welches nun hier die treibende Kraft der Diffusion ist, 

 Nernst 3 nennt sie „Lösungstension", ist keineswegs klar. 



1 Vergl. 0. Lehmann, Halbbegrenzte Tropfen. Wied. Ann. 43. 516. 1891. 



2 W. Nernst, Zeitschr. phys. Chem. 2. 613. 1888. 



3 W. Nernst, Theoret. Chem. 7. Aufl. 142, 515. 1913. 



