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E. Nacken, Ueber das Wachsen von Kristallpolyedern 



Befinden sich die Röhrchen in Bädern auf Schmelztem- 

 peratur, so erfolgt eine Verschiebung der Grenze zwischen 

 amorpher und kristallisierter Phase nicht. Auch bei sehr 

 starken Unterkühlungen läßt sich häufig ein Zustand erreichen, 

 bei dem die Verschiebungsgeschwindigkeit praktisch gleich 

 Null geworden ist. Zwischen diesen Temperaturgrenzen liegen 

 mehrere Gebiete, die sich äußerlich durch die Art der Ab- 

 grenzung der wachsenden Kristallaggregate kennzeichnen. 

 Unmittelbar unterhalb der Schmelztemperatur T s , in einem 

 Gebiet A, treten in den Röhren, besonders in solchen von 

 größerer lichter Weite, einzelne Kristallfäden auf, die sich 

 den Wandungen anschmiegen und häufig spiralig an ihnen 

 entlang laufen. Eine schärfere Grenze bildet sich erst im 

 Gebiet B dadurch aus, daß sich hier die Kristallfäden 

 mehr parallel zur Wand anordnen. Eine innere Zone bleibt 

 aber auch hier noch flüssig, so daß die Kristallisation peri- 

 pherisch schneller erfolgt, als im Innern des Rohrs. Erst 

 bei weiteren Unterkühlungen in den Gebieten C und D 

 füllt sich auch diese Zone gleichmäßig mit Kristallen und 

 die Grenzfläche zwischen amorpher und kristallisierter Phase, 

 durch spitze Endigungen von Kristallfäden oder von mehr- 

 fach geknickten Flächen gebildet, kann deutlich erkannt 

 werden. 



Diese nicht scharf voneinander getrennten Temperatur- 

 gebiete sind weiter dadurch unterschieden, daß in ihnen die 

 Kristallisationsgeschwindigkeit (K.-G.) verschiedene Werte 

 besitzt. Von Null durch A und B ansteigend erreicht die 

 K.-G. einen größten Wert im Gebiet C. Im Gebiet D nimmt 

 sie wieder ab und nähert sich bei starken Unterkühlungen 

 praktisch dem Nullwert. 



Die Folge der Erscheinungen kann somit dargestellt 

 werden durch eine Kurve T S ABCD, die zu Ordinaten die 

 Werte der K.-G., zu Abszissen die Temperaturwerte der Unter- 

 kühlungen hat (Fig. 1). Der steigende Teil AB der Kurve 

 ist nur ungenau bestimmbar, der fallende D entzieht sich 

 fast ganz der näheren Untersuchung, weil die hier einsetzende 

 spontane Kernbildung störend einwirkt. Gut ausgeprägt ist 

 aber das Gebiet C, in dem eine von der Temperatur praktisch 

 unabhängige K.-G. herrscht. ' 



