in ihrem Schmelzfluß. 



135 



G. Tammann \ dem wir die Mehrzahl der Versuche dieser 

 Art verdanken, nimmt zur Deutung des Kurvenverlaufs an, 

 daß sich in der Grenzfläche 'zwischen kristallisierter und 

 amorpher Phase während ihrer Verschiebung die Schmelz- 

 temperatur T s einstelle, solange bis der Punkt c überschritten 

 werde. Dann erkläre sich der Anstieg der K-G. in den Ge- 

 bieten A und B dadurch, daß hier das Temperaturgefälle 

 nicht ausreiche, um die entwickelte Wärmemenge durch Dif- 

 fusion völlig abzuführen. Die zwischen den Kristallfäden 

 später kristallisierenden Schmelzreste hemmen in unregel- 

 mäßiger Weise die Ausbildung einer konstanten K.-G. Erst 

 wenn bei stärkeren Unterkühlungen jene Diffusionsgeschwindig- 



Fig. 1. Abhängigkeit der Kristallisationsgeschwindigkeit (K.-G.) unter- 

 kühlter Schmelzen von der Temperatur des Bades (nach G. Tammann). 



keit so groß werde, daß die produzierte überschüssige Wärme- 

 menge in jedem Augenblick völlig abgeführt werde, könne 

 sich die K.-G. mit ihrem für den Stoff eigentümlichen maxi- 

 malen Werte entwickeln, und da nunmehr längere Zeit in der 

 Grenzschicht die konstante Temperatur T s herrsche, so sei 

 die K.-G. hier unabhängig vom Grad der Unterkühlung. 

 Würde schließlich das Temperaturgefälle so stark, daß T s in 

 der Grenzschicht nicht erreicht werde, so würde von diesem 

 Punkt an (c in Fig. 1) die K.-G. abnehmen, wie jede Re- 

 aktionsgeschwindigkeit mit sinkender Temperatur abnimmt. 



Somit stelle Fig. 1 nur die Abhängigkeit der K.-G. von 

 der Temperatur des die Röhrchen umgebenden Bades dar, in 



1 G. Tammann, a. a. 0. Ausführlich zusammengestellt in: Kristalli- 

 sieren und Schmelzen. Leipzig 1903. 131 — 148. 



