in ihrem Schmelzfluß. 159 



An der Halbkugel des Kühlers wurde ein Stück eines 

 einheitlichen Eiskristalls befestigt. Der Kühler wurde be- 

 schickt mit Kältemischungen aus Eis und Salz sowie fester 

 Kohlensäure und Äther. Tritt der Apparat in Tätigkeit, wo- 

 bei das Schmelzgefäß in einen Thermostaten gestellt wird, 

 in dem — 0,7° durch eine Kältemischung aus Eis und Glauber- 

 salz erzielt wird, so bedeckt sich die Wand des Schmelz- 

 gefäßes mit einer langsam wachsenden Eisschicht. Hierdurch 

 wird Gewähr geleistet, daß im Wasser selbst 0° herrscht. 

 Bei Kältemischungen, die etwa — 10° ergaben, bemerkt man 

 schon mit bloßem Auge die Ausheilung der Bruchstücke zu 

 einem halbkugeligen Gebilde 1 . Bei Äther-Kohlensäuremisch- 

 ungen erfolgt die Vergrößerung sehr schnell, so daß in kurzen 

 Zeiträumen Körper von 2 — 3 cm Durchmesser entsteheu. Sie 

 sind völlig klar und zeigen im Polarisationsinstrument für 

 konvergentes Licht eine ungestörte Interferenzerscheinung. 



In Taf. Y Fig. 3 ist das Bild eines solchen Präparates 

 wiedergegeben. Eine Flächenbildung wurde nicht 

 beobachtet. Diese Erscheinung, daß ein Kristall zu einem 

 kugeligen Gebilde wächst, zeigt deutlich, daß es Temperatur- 

 gebiete gibt, bei der die K.-G. nur vom Temperaturgefälle 

 abhängt und nur die Wärmeleitung eine Rolle spielt. Gleich- 

 zeitig wird dadurch bestätigt, daß die Schmelztemperatur für 

 alle Richtungen gleich sein muß. Wäre das nicht der Fall, 

 so müßte sich dies kennzeichnen durch Störungen der Tem- 

 peraturverteilung im Innern des Kristalls, dem äußerlich eine 

 bestimmte Oberflächenform entsprechen müßte. So müßte in 

 Richtungen, die höherer Schmelztemperatur entsprechen, auch 

 wenn deren Erhöhung nur gering wäre, ein besonders starkes 

 Wachstum stattfinden. Es müßten Gebilde mit Buckeln ent- 

 stehen, ähnlich den Körpern, die etwa die Variation der 

 Dehnungskoeffizienten mit der Richtung darstellen. 



1 Das Gebilde dürfte ein Rotationsellipsoid sein. Doch treten 

 die Unterschiede wohl erst bei genauen Messungen hervor. Nach den 

 phys.-chem. Tabellen von Landolt-Börnstein, IV. Aufl. 1912. 739, beträgt 

 der Koeffizient der Wänneleitung für l u Temperaturdifferenz in Richtung 



der Hauptachse 0,0 2 2223, senkrecht dazu 0,0,2213 — — — . (Forbes, 



cm . sec 



Proc. Edinb. Soc. 8. 62. 1874/75.) 



