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Dies ware der theoretische Ausdruck, welcher die 

 Beziehung ausdrûckt zwischen dem Durchmesser eines 

 kugelfôrmigen Korns vom spec. Gew. = S und der Ge- 

 schwindigkeit, mit der es sich herabsenkt. Nach ihm 

 verhielten sich also die Durchmesser wie die Quadrate 

 der Geschwindigkeiten oder die Geschwindigkeiten wie 

 die Wurzeln aus den Durchmessern — bei gleichem spe- 

 cifischen Gewicht; bei gleicher Geschwindigkeit aber 

 verhielten sich die Durchmesser umgekehrt wie das durch 

 1 verminderte specifische Gewicht. 



Bei denjenigen Methoden, bei wel-chen man durch hy- 

 draulischen Druck schlàmmt, gelangt man zu dem glei- 

 chen Ausdruck mit entsprechender Bedeutung. Bei ihnen 

 sind die theoretischen Verhàltnisse complicirter; auch 

 sind mehrere Falle zu unterscheiden, je nach der Be- 

 wegungsrichtung des stossenden Wassers. 



Nehmen wir als ersten Fall an, dass die Bewegung 

 des stossenden Wassers senkrecht von unten nach oben 

 erfolgt. 



Uebt das bewegte (unbegrenzte) Wasser auf einen in 

 ihm befindlichen, wie wir hier annehmen, kugelfôrmigen 

 Kôrper von dem Gewicht G den Druck P aus, so wird 

 der Druck des bewegten Wassers dem durch das Gewicht 

 des Kôrpers ausgeùbten Druck das Gleichgewicht hal- 

 ten, wenn 



G = P 



ist; d. i. in diesem Fall wird der Kôrper schwebend 

 erhalten. 



Da wir hier fur G und P dieselben Werthe haben, 

 welche in den Gleichungen (III) und (V) ausgedrûckt 

 sind, so ergiebt sich uns fur die Beziehungen zwischen 



