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chem schrâg nach oben gerichtete Wasserslrôme vor- 

 kommen, so ist hier auch die Théorie dièses Falles zu 

 erôrtern. 



Befîndet sich der Kôrper A (Fig. 1. auf Tafel VI) in- 

 nerhalb eines, wie wir hier im AUgemeinen annehmen, 

 unbegrenzten Wasserstroms von der Richtung und Ge- 

 schwindigkeit,wie es Linie AG darstellt, so wùrde er, wenn 

 die Schwerkraft nicht auf ihn wirkte, die Geschwindigkeit 

 und Richtung des Wasserstosses annehmen, d. i sich in 

 der Zeiteinheit von A nach G bewegen. Bewegte er sich 

 aber zugleich in Folge der Schwerkraft allein senkrecht 

 nach unten z. B. von A nach B, so stellt die Resultirende 

 AD des Parallelogramms der Geschwindigkeiten ABDG 

 die Richtung und Geschwindigkeit des durch beide Kraft e 

 zugleich bewegten Kôrpers dar. Ist also AB und AG sowie 

 die Neigung a der Stromrichtung gegen die Senkrechte 

 bekannt, so haben wir fur 



AD = y/ AG 2 + AB 2 — 2AG . AB . cos.ol. 

 Oder setzt man AD = c, AC = v und AB = v,, 



c = y/ v 2 + v t 2 — 2v . Y t . cos.ol. 

 Setzt man wiederum fur v 4 den Werth (VIII) ein, so ist 



c = ^ v2 +T~ 2v - v/ Tr- <;os - a ' • • (X) 



woraus sich ableitet 



d = B . (y/ c 2 — v 2 . sm.a 2 + v . cos.af . (XI) 



als Ausdruck fur die Beziehung zwischen Kôrnerdurch- 

 messer einerseits und Geschwindigkeit des Wasserstroms 



