der sogenannten konischen Refraktion. 39 



tauscht wird. Ist also ein Kegelmantel um zwischen u 

 und u -j- d gleichförmig mit Wellennormalen erfüllt, so werden 

 auch zwei Kegelmäntel um S zwischen r -j- u und r-f u + ö 

 einer-, zwischen r — u und r — u — d andererseits gleichförmig 

 mit o- resp. e-Strahlen erfüllt sein. 



2. Diese Eesultate wenden wir zunächst auf die Erklä- 

 rung der sogenannten inneren konischen Eefraktion an. Die 

 ältere (HAMiLTON'sche) Deutung der bez. Erscheinung geht 

 bekanntlich davon aus. daß (in Übereinstimmung mit der vor- 

 stehenden Regel) einer Lage der Wellennormalen in der 

 optischen Achse der Kegelmantel voll Strahlen entspricht, der 

 sich in der Fig. 3 durch den Kreis k s vom Radius r und mit S 

 als Zentrum markiert. Sie sagt weiter, daß eine einfallende 

 ebene Welle von entsprechender Fortpflanzungsrichtung inner- 

 halb des Kristalles jenen Strahlenkegel liefern müsse, und 

 daß letzteres das Wesen der inneren konischen Refraktion 

 bedinge. Diese Auffassung ist unrichtig; sie setzt ganz wesent- 

 lich voraus, daß es praktisch möglich wäre, in eine einzige 

 Wellenebene eine Energie zu konzentrieren; denn nur eine 

 einzige Wellennormale (nämlich die parallel 0) liefert jenen 

 Strahlenkegel, und jede andere ihr beliebig nahe verhält sich 

 völlig anders, liefert nämlich die gewöhnlichen zwei (o- und e-) 

 Strahlen. Nun hat aber die moderne Entwicklung der Strah- 

 lungstheorie sehr darauf hingewiesen . daß auf keine Weise 

 einem einzelnen Strahl oder einer einzelnen Wellenebene 

 eine von Null verschiedene Energie mitgeteilt werden kann. 

 Energie kann immer nur in Strahlen k egeln oder Normalen- 

 kegeln konzentriert werden und ist bei den gebräuchlichen 

 Anordnungen (wie sogleich an einem Beispiel zu zeigen) der 

 Öffnung dieser Kegel proportional, derart, daß auch gleiche 

 Teile dieser Kegel gleiche Energie führen. 



Wir denken nun in den Kristall einen engen vollen Kreis- 

 kegel von W^ellennormalen mit als Achse eintretend. Dies 

 läßt sich so realisieren, daß man eine kleine kreisförmige Öff- 

 nung in den Fokus einer Linse stellt und beleuchtet ; es tritt 

 dann aus der Linse ein Kreiskegel voll Wellennormalen aus, 

 der in der gewünschten Weise in den Kristall hineingeleitet 

 wird, wenn man in seinen Weg eine normal zu geschliffene 

 Kristallplatte bringt. Die faktische Anordnung, die zur De- 



