der sogenannten konischen Refraktion. 



43 



Denkt man den Normalenkegel K von der Öffnung 2r 

 gleichmäßig mit Energie erfüllt, und bedenkt, daß die Energie 

 jedes Ringes um die Quelle für die Energien der ent- 

 sprechenden beiden Ringe um S bildet, so erkennt man, daß 

 relativ sehr viel Energie in die unmittelbare Umgebung von S 

 konzentriert wird, daß dagegen das Bereich in der Nähe des 

 Kreises k s vom Radius r um S sehr wenig Energie enthält, 

 daß die weiteren Ringe aber mit wachsendem Abstand an 

 Intensität wieder zunehmen müssen. Auf den ersten Blick 

 möchte man vermuten, daß parallel S eine unendliche Energie- 

 dichte fortschreiten müßte ; denn ein Ring zwischen den 

 Radien (r — d) und (r + d) um gibt seine ganze Energie in 

 einen Kreis vom Radius 6 um S. Aber bei der Abbildung 

 der beleuchteten Öffnung auf die Kristallplatte, von der wir 

 oben ausgingen, kommt auf jedes unendlich kleine Flächen- 

 element df doch nur eine mit df proportionale Energie und 

 hiervon auf den Ring zwischen r — d und r -j- d wiederum 

 nur ein unendlich kleiner Bruchteil. Eine endliche Energie- 

 menge wird in der Umgebung von S 

 nur deshalb transportiert, weil alle 

 Elemente des Bildes der beleuch- 

 teten Öffnung ihre Anteile parallel 

 aussenden. 



Um den ganzen Verlauf der 

 Lichtfortpflanzung anschaulich dar- 

 zustellen, sei vorausgesetzt, daß die 

 Kristallplatte sich zwischen zwei 

 isotropen Platten befinde, denen 

 Fortpflanzungs-Geschwindigkeiten 

 a 2 entsprechen. Hier kann dann 

 von der Brechung beim Eintritt 

 und Austritt nach und vom Kri- 

 stall abgesehen werden, ohne daß 

 sich das Schema in einem wesent- 

 lichen Punkte ändert. In Fig. 6 pflanze sich das Licht von 

 oben nach unten fort. Im obersten Teil ist der einfallende 

 Normalenkegel von der Öffnung 2 r angedeutet, in ihm (punk- 

 tiert) eingezeichnet der singulare Kegelmantel von der Öff- 

 nung r. Der mittlere Teil stellt die Kristallplatte dar; die 



