84 Fr. Schwietring. Eine einfache Form für die Potier'sche Relation 



nötig, um einer Welle mit bestimmter Fortschrei- 

 tungsrichtung eindeutig ein Punktepaar P, Q zu- 

 ordnen zu können. 



Weiter sei hervorgehoben, daß p. 206 die dreikon- 

 stantige Formel 15 für tgs sich sehr einfach aus 

 den Werten für 1T X in 5a und 12 "er gibt, wenn für tt v 

 tt 2 , tt 3 nach 11 die Ausdrücke eingesetzt werden. 



Die dreikonstantige Formel für tg s nimmt 

 dann entsprechend der obigen Vorzeichenbetrach- 

 tung für eine beliebige Welle die Form an: 



(a n — q 2 ) sin y cos <p — a l2 cosv — a 1 3 sin y sin cp 

 3 q 2 sin ip ; , 



wo q die Normalengeschwindigkeit ist. 



Auch bei F. Pockels, Lehrbuch der Kristalloptik, p. 184 

 ist die Formel für tgs mit der YorzeichenregeL also unrichtig, 

 angegeben. 



Ebenso sind die Formeln für die uniradialen 

 Polarisationsazimute g t , e 2 in der einfallenden und^,, q. 2 

 in der reflektierten Wellenebene auf p. 185 damit unrichtig. 

 Sie müssen lauten: 



sin'-'a. tg*. 



tg£. = C0S(l— (f.) tg;', .. 



s 1 v n 8/1 sin (l -f- cp-i) cos y t 



. sin 2 «;, tgs, 



tgo, = cos(i + (fjtg)' -\ 7—-. L -r — ' , 



övl v . *• ; 1 811i(l — ff,)cOS;' x 



wo i der Einfallswinkel 1 ist. Für e 2 , g 2 gelten die analogen 

 Ausdrücke. 



11. Der Beweis des Gesetzes von der Reziprozität der 

 Zustrahlung bei der Brechung des Lichtes durch ein 

 Kristallprisnia. 



Auf die Grenzebene ©, eines Prismas aus einem durch- 

 sichtigen inaktiven Kristall falle parallel der Prismenkante 

 die ebene, linear polarisierte Welle W e unter dem Einfalls- 

 winkel i; die Amplitude sei E und das Polarisationsazimut 

 sei f. Für die reflektierte Welle W r seien die entsprechen- 

 den Größen mit R und q bezeichnet ; die gebrochenen Wellen 



1 Über die hier benutzten Definitionen von i, r/, y vgl. F. Schwiet- 

 ring, a. a. 0. p. 300-304. 



