bei durchsichtigen inaktiven Kristallen etc. 



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W 15 W 2 sollen die Amplituden G ] , G 2 besitzen. Für die 

 Rechnung werde ein rechtwinkliges englisches Koordinaten- 

 system £, s 2), Q benutzt, das durch die Einfallsebene und durch 

 die Grenzebene Qb L auf die in der Fig. 3 angegebene Weise 

 festgelegt ist (Fig. 3). i sei der Winkel zwischen der + Q- 

 Achse und der positiven Richtung der Normalen von W e , in 



Fig". 3. Die Brechung des Lichtes durch ein Kristallprisma. Die Ebene 

 der Zeichnung ist die Einfallsebene. 



positivem Sinne von der +3" Achse nach der + X-Achse hin- 

 gerechnet; W r hat dann entsprechend den Normalenwinkel — i. 

 <p und y bedeute den Normalenwinkel und das Polarisations- 

 azimut einer gebrochenen Welle, ferner sei: 



wo die Koeffizienten a h k die Polarisationskonstanten, q die 

 Normalengeschwindigkeit und s den Winkel zwischen Strahl 

 und Normale angeben. Für die verschiedenen Wellen im 

 Kristall werden 1, m, n, p durch die zugehörigen Indizes 

 unterschieden. Dann lauten die Grenzbedingungen 1 für @ 1 : 



1 — cos y cos cp, m = sin;', n = cos 7 sin (f, 



sin™ . 

 p = ^— [sin y (a n cos <p — a 13 sm cp) — a l2 cos y\ 



= sin (/;> cos <p siny — tg s sin 2 cp, 



11. 



1 Vgl. F. Schwietring, a. a. 0. p. 318. Bei A. Potier (a. a. 0. 

 p. 353, 354) sind die Grenzbedingungen unrichtig. Dieses rührt 

 daher, daß bei der Definition der Größen A, q, ,u, v, irrtümlich der Faktor 



