bei durchsichtigen inaktiven Kristallen etc. 



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1. Zur Lösung der ersten Aufgabe werde die Amplitude 

 E von W e in die Komponenten E 1? E 2 nach den uniradialen 

 Polarisationsrichtungen e 3 , e 2 

 zerlegt. Sind s 2 die uni- 

 radialen Polarisationsazi- 

 mute, so ist nach dem Sinus- 

 satz (Fig. 4) : 



sin ff — £,) 



E, = E 



E, 



E 



sin — 8 2 ) 

 sin (fj — a) 

 sin (f, — e 2 ) 



14 



Die einfallende Amplitude E, 

 ruft nur die gebrochene Welle 

 \V 1 hervor ; für diesen Vorgang 

 der uniradialen Brechung 

 lauten die Gleichungen 12: 



Fig. 4. Die Zerlegung- der Amplitude E 

 in die Komponenten E, , E 2 . Die 

 Ebene der Zeichnung ist die Wellen- 

 ebene von W • @ Einfallsebene. 



(E t cos £, — Rj cos q x ) cos i 

 E 1 sinf, — Ej sin^ 

 (Ej cos €j — R x cos ^) sin i 

 (E x sin £ x — Rj sin sin i cos i 



G, m, 



Gj Dj 



G lPl 



15. 



wo Rj, ^ Amplitude und uniradiales Polarisationsazimut der 

 reflektierten Welle angeben. Aus 15 folgt: 



E, cos . 2 sin i cosi = Gj (1, sin i + Bj cosi) 

 E 5 sin f , , 2 sin i cos i = G, (m, sin i cos i + Pl ), 



oder 



sin f, 



m x sin l cos i + Pl 



cos f, 



sin i + n^ cos i E t . 2 sin i cos i 

 ßi 1 



16. 



17. 



2 sini cosi Hj ' 



wo ß x der Schwächungskoeffizient für die zu g t gehörige uni- 

 radiale Brechung ist und somit für einen festen Winkel i 

 eine Konstante bedeutet. Durch Quadrieren von 16 und Ad- 

 dition ergibt sich mit Hilfe von 17: 



4E 1 2 sin 2 i cos s i = G^H/ 2 



und nach 14 



_ „ sin (a — e 2 ) 



2 E . — sin i cos l 



sin (f — a.,) 



G, H, 



18. 



2. Um D als Funktion von Gj auszudrücken, wird die 

 PoTiER'sche Relation benutzt. Zu einem bestimmten Ein- 

 fallswinkel gehören nach der Konstruktion von J. Mac Cul- 



