gg Fr. Sckwietring, Eine einfache Form für die Potier'sche Kelation 



la gh vier Wellen im Kristall; für irgend zwei dieser vier 

 Wellen lautet die Relation 1 : 



l h n k + l k n h + p h m k + P k m h = 0, 19. 



wo 1, m, n, p die durch 11 definierten Größen und b, k die 

 Indizes für die beiden Wellen sind. Durch Multiplikation 

 von 13a mit n/, 13b mit p/, 13c mit \\ 13(1 mit m/ und 

 Addition ergibt sich bei zweimaliger Anwendung von 19: 



I) [sin k (p, ' + na/ sin r cos r) -j- cos a (1/ sin r + n/ cos r)] ^ 

 = 2 Gr, (],' n/ + p/ m/). 



Nach 11 ist: 



1/ n/ + p/ m/ = sin cp x ' cos <p/ — tg s 1 sin 2 </>/ sin y x ' . 



Bildet der Strahl OS/ von W t mit dem Einfallslot für ® 2 

 den Winkel x, ', so ist nach Fig. 5 : 



cos ' = cos Sj cos (f , ' — sin s, sin ' sin y x '. 



so daß 



sin cf } 



cos s, 



21 



Fig. 5. Stereographische Projektion 

 der Welle W, auf die Grenzebene (Sa- 

 OS/ Strahl, ON/ Normale, 7/ Polari- 

 sationsazimut. 



Es werde nun an der 

 Grenzfläche @5 2 der umge- 

 kehrte Strahlengang betrach- 

 tet : die unter dem Winkel r 

 einfallende Welle W' d besitze 

 das uniradiale Polarisations- 

 azimut ej und rufe im Kristall 

 nur die Welle W/ hervor, 

 die in der entgegengesetzten 

 Richtung fortschreitet wie 

 W, . W x und W, ' sollen i n - 

 v e r s e Wellen genannt wer- 

 den, ebenso W ri und W' d . 

 Ganz ähnlich wie für ? x die 

 Gleichung 17 besteht, gilt 

 dann für e x : 

 G, 



m/ sinr cosr -f \\ d 

 so daß : 



1/ sin r + n/ cos 



m/ sin r cos r + p } 

 1/ sinr + m' cos r 



H/ 

 H/ 



D . 2 sinr cosr 



sin e, 

 cos e,. 



1 



h7 



1 Vgl. P. Kaemmerer, a. a. 0. p. 207. 



