bei durchsichtigen inaktiven Kristallen etc. 



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Unter Benutzung von 21, 22 lautet 20 : 



2G, cos*,' . sin <p/ 



D = 



23. 



H, ' cos Sj (sin « sin e x + cos « cos e t ) 

 Nach einem Satz von Potier 1 ist das Azimut a der aus- 

 tretenden Welle W d mit dem uniradialen Azimut e 2 der in- 

 versen Welle W' d verbunden durch : 



a = e 2 + 90°. 24. 



Folglich ist : 



2 G, cos 4 sm cp x ' 

 Hj' cossj sin (e, — e 2 j ' 



D = 



25. 



3. Aus 18 und 25 folgt jetzt D als Funktion von E 



sin ( £ — f 2 ) 



4E 1T7h 



sin i cos i . cos ' sin ^ 4 



sin (fj — f 2 ) ' cos s, sin (e, — e 2 ) 



26. 



Die Lichtmengen L e und 

 L d des einfallenden und 

 des austretenden Licht- 

 bündels sind proportional 

 dem Amplitudenquadrat 

 und dem Querschnitt des 

 Strahlenbündels. Für 

 bildet der einfallende 

 Strahl mit dem Einfalls- 

 lot den Winkel i, der ent- 

 sprechende Winkel für 

 den gebrochenen Strahl 

 sei a x (Fig. 6). Die Quer- 

 schnitte im einfallenden 

 und im gebrochenen 



Strahlenbündel seien e und d ; die Schnittfläche zwischen den 

 Strahlenbündeln und % x sei f. Aus Fig. 6 folgt: 



e cosi 

 d cos 



Ist g der Querschnitt des an @ 2 austretenden Strahlenbündels , 

 so ist ähnlich: 



d cos ' 



Fig. 6. Das einfallende und das gebrochene 

 Strahlenbündel für die Grenzebene 



cosr 



Setzt man d = 1, so ist 



COSl 



Vgl. F. Schwietring, a. a. 0. p. 328. 



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