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Röntgen und Schneider angestellten Beobachtungen nicht vereinbar sind 

 mit der Annahme, man könne die Compressibiiität y einer Lösung aus der- 

 jenigen (/, y") ihrer Bestandteile (also hier des Wassers und des festen 

 Na Gl) nach der Formel y (v' + v") = y* v l + y"v", wo v\ v" die Volu- 

 mina der letzteren sind, berechnen. 



3. Der Verf. legt dar, dass der von W. Voigt aus Biegungs- und 

 Torsionsbeobachtungen berechnete Werth (4.2 . 10~ 6 ) für den Compressions- 

 coefficienten des Steinsalzes ebenfalls für die Richtigkeit der Röntgen- 

 ScHNEiDER/schen Beobachtungen spricht. 



4. Die Verf. haben die scheinbare Compressibiiität des Wassers aufs 

 Neue mit einem verbesserten Apparate genau bestimmt und weisen darauf 

 hin , dass die Piezometermessungen zur Ermittelung der Compressions- 

 coefficienten fester Körper sehr geeignet wären , sofern auch die wahre 

 Compressibiiität des Wassers mit gleicher Genauigkeit bekannt wäre. Vor- 

 läufig lässt sich dieselbe aus der scheinbaren nur mit Hülfe des auf an- 

 derem Wege ermittelten Compressionscoefficienten fester Körper bestimmen; 

 die Verf. finden unter Benutzung des aus W. Voigt's Beobachtungen am 

 Steinsalz abgeleiteten Compressionscoefficienten 4.2 . 10~ fa für den wahren 

 Compressionscoefficienten des Wassers die Werthe : 46.2 . 10 — b bei 17.95°. 

 48.1 . 10~~ c bei 9°, 51.2 . 10 -6 bei 0°. F. Pockels. 



B. Hecht: Über die elliptische Polarisation im Quarz. 

 (Ann. d. Phys. N. F. 30. 274—285. 1887.) 



Der Verf. hat, indem er eine frühere Arbeit (Ann. d. Phys. N. F. 

 20. 1883. 426) nach verbesserten Methoden wieder aufnahm, an drei Quarz- 

 platten, deren Normalen unter verschiedenen Winkeln (2.37°, 7.18°, 14.89°) 

 gegen die Axe der Isotropie geneigt waren, das Axenverhältniss der Schwin- 

 gungsellipsen und den Gangunterschied der in der Richtung der Platten- 

 normale hindurchgehenden Wellen mit möglichster Genauigkeit zu bestimmen 

 gesucht, um womöglich zu einer Entscheidung zwischen den verschiedenen 

 für die Gesetze der elliptischen Polarisation im Quarz aufgestellten Theo- 

 rieen zu gelangen. — Bei den Beobachtungen fiel linear polarisirtes Licht 

 ein und ging nach dem Austritt aus der Quarzplatte durch einen Babinet 1 - 

 schen Compensator, eine vierfache (normal zur Axe der Isotropie ge- 

 schnittene) Quarzplatte und endlich durch einen Analysator, dessen Schwin- 

 gungsrichtung mit denjenigen im Compensator Winkel von 45° bildete. 

 Besitzt die vierfache Quarzplatte eine solche Dicke, dass sie die Polarisations- 

 ebene (für das benutzte homogene Licht) um 45° dreht, so ist die Inten- 

 sität des durch die erstere und den Analysator hindurchgegangenen Lichtes 

 unabhängig von der Phasen differenz welche den beiden Wellen im 

 Compensator ertheilt wird , und man kann durch Drehung des P olari- 

 sators allein erreichen, dass die 4 Theile der Quarzplatte gleich hell 

 erscheinen ; dies tritt nämlich ein, wenn der Winkel zwischen einem Haupt- 

 schnitt des Compensators und der grossen Axe der Schwingungsellipse des 

 aus der zu untersuchenden Quarzplatte austretenden Lichtes 45° beträgt. 



