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trug im Maximum 28°. Es zeigt sich, dass die Auslöschung 

 annähernd der Tangentialebene an die gekrümmte Fläche 

 ß{100) folgt: sie ist also undulös, ihr Winkel mit der Axe c 

 steigt von ca. 0° für die den nichtdeformirten nächsten Theile 

 bis zu 19°. (Die am stärksten deformirten Theile sind im 

 Schliff nicht erhalten.) Der Verlauf der Grenze zwischen den 

 deformirten und ursprünglichen Theilen ist wegen Losbröckeins 

 der letzteren nicht zu sehen. In dem zweiten, sehr viel besser 

 gelungenen Präparat (Krystall ß. 5) sind nur die nach d de- 

 formirten Theile erhalten; die Auslöschung folgt ebenfalls 

 der Trace der gekrümmten Fläche d {100}. Während der 

 Winkel (100) : ß{W0} zu ca. 45-|-° ermittelt wurde, betrug 

 die stärkste Abweichung der Auslöschungsrichtung der de- 

 formirten Theile von derjenigen der unveränderten ca. 43°. 

 Auch die feinen Lamellen a, welche die deformirten Theile 

 durchsetzen, machen sich optisch durch geringe Abweichung * 

 der Helligkeit in den der Auslöschungslage benachbarten Stel- 

 lungen bemerklich, sie erscheinen als sehr feine, parallel d (100) 



verlaufende krumme Streifen. Die Deformationsgrenze ver- 



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 läuft nicht // (101). sondern neigt etwa unter 80° zu c, in 



demselben Sinne wie (101). In dem dritten Schliff // ooPdb (010) 

 weicht die Auslöschung im Maximum, nämlich für die Spitze 

 des Krystalls, um 42° von der Trace von {100} ab, nahezu 

 dieselbe Grösse, nämlich 38°, hat sie auch für die den nicht 

 deformirten Theilen zunächst gelegenen; die Deformation ist 

 also annähernd eine homogene. Die Grenze verläuft annähernd 

 geradlinig // (001). Auch hier sind die Lamellen a zu er- 

 kennen. Der Umstand, dass letztere der (eventuell gekrümmten) 

 Fläche ß{!00) oder (3(100) folgen, weist schon, ebenso wie 

 die Lage der optischen Elasticitätsaxen darauf hin, dass für 

 die physikalische Orientirung der deformirten Theile die Lage 

 von ^(100) bez. d(100}, nicht diejenige der Gleitfläche mass- 

 gebend ist, Das bestätigen auch die Wachsthums Verhältnisse 

 der deformirten Kry stalle. 



Auf den, bis auf die umgelagerten Theile ganz von W^achs 

 überzogenen Krystallen, lagern sich nämlich die neuen Schichten 

 so ab, dass aus dem oberen Ende des Krystalls in der Re- 

 gel sehr zahlreiche, in Zwillingsstellung nach ocPcc (100) zu 



