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C. Viola, Die Erscheinung der Totalreflexion 



Richtung B x " aus den beobachteten Richtungen A. B\ T und 

 dem Winkel der optischen Achsen zu konstruieren, und mit der 

 beobachteten Richtung B" zu vergleichen. — 



Diese Konstruktionsmethode hat den großen Nachteil, vier 

 mit großer Ungenauigkeit festgestellte Richtungen A, B', B", T 

 in Rechnung ziehen zu müssen. 



Die zweite Konstruktionsmethode ist einfacher und über- 

 sichtlicher als die erste, und ist unabhängig von dem Fehler, mit 

 welchem die Lage von A und T behaftet sein mag. — Sie gründet 

 sich auf die Auslöschungsrichtungen des Kristallschnittes, welche 

 mit viel größerer Sicherheit als A und r angegeben werden können, 

 - Sie löst die Aufgabe vollständig, wie immer auch der Kristall- 

 schnitt in bezug auf die optischen Hauptebenen orientiert sein 

 mag. — Wir werden aber bald sehen, daß dieselbe Aufgabe direkt 

 ohne irgendwelche Rechnung oder geometrische Konstruktion 

 gelöst werden kann. — 



Bevor wir aber zu der Beobachtungsmethode übergehen, 

 wollen wir die Methode der Totalreflexion näher betrachten und 

 die Frage eingehender untersuchen, wie viele Brechungsindizes 

 die Totalreflexion im allgemeinen zu liefern vermag. — 



Zu diesem Zwecke stellen wir uns vor, daß die Gerade GG 

 (Fig. 7 a) in vertikaler Projektion die horizontale Grenzebene dar- 

 stelle, die das untere isotrope mit dem Brechungsindex N ver- 

 sehene Mittel von dem oberen anisotropen Mittel trennt, so daß 

 in der Fig. 7 a die Einfallsebene oder die Reflexionsebene mit der 

 Zeichnungsebene zusammenfällt. — Die Fig. 7 b ist die Horizontal- 

 projektion dessen, was in Fig. 7 a angegeben ist ; deshalb ist in der 

 Fig. 7 b die Grenzebene die Zeichnungsebene selbst, und die Spur 

 der Einfallsebene die Gerade JJ. 



Der Einfallsstrahl S Fig. 7 a soll mit dem Einfallswirikel @ 

 die Grenze der Totalreflexion darstellen. — Es sei der Kreis K 

 Fig. 7 a und respektive K Fig. 7 b der Repräsentant einer Kugel, 

 mit dem Halbmesser V , der der Lichtgeschwindigkeit im isotropen 

 Mittel proportional ist. — In dem gleichen Maßstab konstruiere 

 man auch die aus zwei Falten bestehende Wellenfläche des Kristalls. 

 — In der Vertikalprojektion, Fig. 7 a, stellt die Kurve C eine 

 einzige Falte dieser Wellenfläche dar, und in der Horizontal- 

 projektion, Fig. 7 b, wird der Schnitt der Wellenfläche mit der 



