zwischen einem isotropen Körper und einem Kristall etc. 



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Wir haben demnach zwei Brechungsverhältnisse der Rich- 

 tung- Bi' dadurch bestimmt, nämlich 



N s " = N sin «#>", 

 n = N sin 



von denen das erste nur ein Annäherungswert, das zweite aber 

 genau ist. 



Was die Polarisationsebenen anbelangt, so ist diejenige, deren 

 Welle das Brechungsverhältnis n besitzt, parallel der Einfallsebene, 

 und die für die zweite Welle derselben Richtung, deren Brechungs- 

 verhältnis N s " ist, steht zur Einfallsebene senkrecht und fällt 

 mit der Grenzebene zusammen. — 



Bei der Konstruktion des Indexellipsoides wird also N s " auf 

 der Normalen der Grenzebene aufgetragen, n in einer zu Bi' senk- 

 rechten und in der Grenzebene liegenden Richtung. — Aus der 

 Gleichung des Indexellipsoides wird also folgen: 

 cos 2 c t , cos 2 c 2 cos 2 C 3 1 



wobei 



cos 2 Ci = cotg a r . cotg B' A, 

 cos 2 C 2 = cotg B' A . cotg rB', 



cos 2 c 3 = cotg rß' . cotg a r, 



zu setzen ist. Dann hat man eine brauchbare Kontrolle N s " = q. 



Für die Kontrolle kann auch das Brechungs Verhältnis n 

 benutzt werden, indem man setzt 



cos 2 ^' cos 2 C 2 ' , cos 2 f 3 ' 1 



~~ ~y ! J 2 ~> f ~ 



wobei 



cosc/ = sind cos ( B "-^)i 

 cos ;Y = si n £ 2 cos ( B " r )> 

 cos C 3 " = sin C 2 cos (B" B'), 



zu setzen ist. Und man hat als Kontrolle n = q. 



Wir haben hier, um B' von B" zu unterscheiden, eine ein- 

 fache Methode kennen gelernt, welche, auf dem Maximum des 



Verhältnisses — beruht, das durch eine einfache Berechnung und 



O) ° 



eine genaue Beobachtung der Winkel der Totaheflexion in der 

 Nähe der Richtungen B' und B" der inneren und äußeren Grenz- 

 kurve erreicht wird. — Bei dieser Betrachtung sind wir zugleich 

 zu der Erkenntnis gekommen, daß ein Kristallschnitt fünf Bre- 

 chungsverhältnisse durch die Totalreflexion zu liefern vermag, 



