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der Reflexion (in Bezug* auf Eichtling und Intensität) an einer Zwillings- 

 fläehe, in welcher zwei Individuen eines optisch zweiaxigen Krystalls an- 

 einandergrenzen . und welche zu einer heiden Individuen gemeinsamen 

 optischen Symmetrieebene senkrecht steht. Er behandelt nur die beiden 

 speciellen Fälle — welche übrigens auch das meiste Interesse bieten — 

 dass die Einfallsebene parallel oder senkrecht zur Symmetrieebene ist. Im 

 ersten Falle ergibt sich das merkwürdige Eesultat, dass nicht nur die zur 

 Symmetrieebene senkrechten, sondern auch die in der Symmetrieebene 

 stattfindenden Schwingungen keine Eeflexion erleiden, woraus folgt, 

 dass weder irgendwie polarisirtes , noch natürliches Licht au einer Zwil- 

 lingsfläche reflectirt wird, wenn es in der Symmetrieebene einfällt. 



Im zweiten Falle ist die Rechnung complicirter , weil hier im all- 

 gemeinen zwei reflectirte und zwei gebrochene Wellen aus einer ein- 

 fallenden hervorgehen. Die Formeln für die Intensitäten der reflectirten 

 Wellen vereinfachen sich jedoch durch Einführung der in Wirklichkeit 

 meist zutreffenden Annahme, dass die Doppelbrechung schwach ist. Der 

 Verf. wendet sie dann auf die Erscheinungen an, welche eine Krystall- 

 platte, deren Begrenzungsflächen der Zwillingsfläche parallel sind, und 

 welche sich in einem isotropen Medium von nahe gleichem Brechungsver- 

 mögen befindet, im reflectirten Lichte darbietet (die Eeflexion an der oberen 

 und unteren Begrenzung der Zwillingsplatte wird nicht in Betracht ge- 

 zogen). In diesem Falle gehen aus der im isotropen Medium einfallenden 

 Welle im allgemeinen zwei Wellen im Kry stall hervor, die aber bei der 

 Eeflexion an der Zwillingsfläche beide dieselben zwei reflectirten Wellen, 

 nur mit verschiedenen Amplituden und Phasen, liefern. Der Verf. setzt 

 zunächst eine so schwache Doppelbrechung oder so geringe Dicke der oberen 

 Zwillingslamelle voraus, dass man die Phasendifferenz jener beiden Wellen 

 vernachlässigen kann. Es ergibt sich dann Folgendes. Die Intensität des 

 reflectirten Lichtes ist unabhängig von der Polarisation des ein- 



• tg 2 w • •- •• ■ •"' 



fallenden und proportional & , wenn q den Einfallswinkel bezeichnet: 



COS 2 (/ 7 



ist das einfallende Licht im polarisirt, so gilt dies auch vom 

 reflectirten (und zwar auch noch bei grösserer Dicke der Zwillings- 

 lamelle); ist das einfallende unter dem Azimuth « und linear polarisirt, so 

 ist das Polarisationsazimuth des reflectirten 90° — «, insbesondere wird 

 also für parallel oder senkrecht zur Einfallsebene polarisir- 

 tes Licht der Polarisationssinn bei der Eeflexion gerade um- 

 gekehrt, d. h. das Azimuth um 90° geändert. Letzteres Eesultat bleibt 

 für kleine Einfallswinkel auch bei grösserer Plattendicke noch gültig. Da- 

 gegen ist in letzterem Falle bei. beliebiger Polarisation des -einfallenden 

 Lichtes die Polarisation des reflecirten von der Plattendicke und Wellen- 

 länge abhängig ; ist das .einfallende Licht linear polarisirt , so ist es das 

 reflectirte im allgemeinen nicht, auch nicht bei kleinem Einfallswinkel. 



2. Von der im vorstehenden besprochenen Theorie der Eeflexion an 

 Zwillingsflächen, macht der Verf. eine Anwendung auf die Erklärung der 

 eigenthümliehen farbigen B,eflexion im Innern mancher Krystalle von Ka- 



