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Dabei ist vorausgesetzt, dass das einfallende Licht linear und im 

 Azimut 45° polarisirt sei. Der Quotient der complexen Amplituden zweier 

 Lichtbewegungen 1 und 2 hat die Bedeutung, dass der Modull des Quo- 

 tienten das eigentliche (reelle) Amplitudenverhältniss tgip von 1 und 2, 

 das Argument hingegen die Phasenverzögenmg /i von 2 gegen 1 bezeich- 

 net, nach dem Schema : 



— = tg vj e • 

 E P 



Über die weitere Entwicklung der Formeln vergleiche die vierte 

 Arbeit des Verfassers. Hier sei nur noch bemerkt, dass die von W. Voigt 

 eingeführten Constanten n und y. , nämlich Brechungsexponent und Ab- 

 sorptionscoefncient . mit « = a -f- i a' durch die Gleichungen verknüpft 

 werden : 



_ — a -f- y 7 a 2 -j- a' 2 

 a' 



1 _ 9 v a ' + a ' 2 



n J a' 



Eine Discussion der Formeln ergibt, dass das Minimum von xp bei 

 Metallen immer für einen Einfallswinkel stattfindet, welcher kleiner als 

 der Haupteinfallswinkel ist , so dass das Gesetz , wonach für ihn das re- 

 flectirte Licht am meisten nach der Einfallsebene polarisirt sei . streng 

 nicht richtig ist. Die Abweichung hiervon ist allerdings, wie später ge- 

 zeigt wird, bei den bis jetzt beobachteten absorbirenden Mitteln so ge- 

 ring, dass sie durch die Beobachtung nicht zu constatiren ist. 



Es werden ferner für specielle Orientirungen des reflectirenden Me- 

 diums die Formeln für e i n a x i g e Krystalle entwickelt. Für sie treten 

 zwei complexe Constanten « und y auf. Falls die optische Axe senkrecht 

 zur Grenze steht, ist : 



Y a cos (f -J- Y 1 — « sin 2 (p cos cp — Y a \fl 



Y « cos (f — y/\ — a sin 2 cp cos cp -f- \/ a \/l — y sin 2 cp 

 liegt die optische Axe in der Grenze und in der Einfallsebene, so ist: 



■^s Y « cos (p -j- \/l — a sin 2 cp cos <$--—. Y 7 l/l — « sin 2 <f- 

 •^p y a cos <p — l/l — a sm ' 2 9 eos cp -fr y y }/l — « sin 2 cp 



liegt die optische Axe in der Grenze und senkrecht zur Einfallsebene, 

 so ist : 



&s cos ip — Y « Y\ — « sin 2 <f cos cp Y y -f- \f\ — y sin 2 y 



Rp cos (p y a \/l — « sin 2 cos 9 \/ y — y^l — y sin 2 y 



Hieraus folgt u. a. , dass für streifende Incidenz das reflectirte Licht 

 ebenso polarisirt ist, wie das einfallende (d. h. hier linear und unter 45°), 

 für senkrechte dagegen nur im ersten Falle. 



!Nach den Formeln sind Beobachtungen von Schenk (Ann. d. Phys. 



