N. F. .15. 177. 1882) berechnet, doch ist die Übereinstimmung infolge un- 

 günstiger Oberflächenbeschaffenheit der Krystalle zum Theil nicht gut. 



Schliesslich werden Formeln für R s /R p bei rhombischen Kry- 

 stallen aufgestellt, die, falls sowohl Einfalls- wie Grenzebene mit einer Sym- 

 metrieebene des Krystalls zusammenfallen, nach dem Schema gebaut sind : 



hier sind «, ß, y die drei dem Krystall individuellen Constanten. Es wird 

 darauf hingewiesen, dass, falls die Absorption so gering ist, dass Glieder 

 zweiter Ordnung in den Absorptionscoefficienten vernachlässigt werden kön- 

 nen, die reflectirte Intensität von der Absorption unabhängig ist. Analoge 

 Erscheinungen, wie sie bei gefärbten Krystallen im durchgehenden Lichte 

 als idiophane Axenbilder auftreten, sind also im reflectirten Lichte nicht 

 zu erwarten. 



2. Der Verf. vergleicht die im vorigen gegebenen Formeln mit Be- 

 obachtungen über die Keflexion linear polarisirten Lichtes an Spaltungs- 

 flächen von Antimonglanz. Die Benutzung von frischen Spaltflächen 

 bietet den Vortheil, dass man sich von den störenden Einflüssen einer durch 

 Poliren entstandenen künstlichen Oberflächenschicht frei macht. Der Ap- 

 parat war ein Spektrometer , in dessen Collimator und Fernrohr drehbare 

 Nicols eingesetzt waren. Vor dem Fernrohr befand sich ein BABiNET'scher 

 Compensator, dessen Construction von der gewöhnlichen insofern abwich, als 

 die beiden keilförmigen Quarzplatten optisch identisch waren und noch 

 eine dritte anders orientirte planparallele Quarzplatte zugefügt war. Da- 

 durch war der Gebrauch des auf Parallelstrahlen eingestellten Fernrohrs 

 ermöglicht und eine grosse Helligkeit erzielt. Der spiegelnde Krystall 

 war auf einem LiEBiscH'schen Totalreflectometer befestigt, dessen Prisma 

 abgenommen war. Die Beleuchtung geschah durch eine Sodaperle im Knall- 

 gasgebläse. Durch die Helligkeit war eine grosse Genauigkeit der Ein- 

 stellungen der Nicols und des Compensators ermöglicht. 



Es zeigte sich, dass die Spaltflächen mit der Zeit ihre optische Natur 

 änderten, besonders stark war die Änderung der beobachteten relativen 

 Phasenverzögerung A des senkrecht zur Einfallsebene zu dem parallel zu 

 ihr polarisirten Lichte. Auch das Verhältniss o ihrer Amplituden wuchs 

 mit der Zeit etwas. Deshalb sind zu der Berechnung nur Beobachtungen, 

 die möglichst unmittelbar (5 Minuten) nach der Spaltung gemacht sind, 

 benutzt. 



Es wurde zunächst die Abhängigkeit des (> und A in den beiden 

 Lagen der Spaltfläche, wo eine krystallographische Symmetrieebene mit der 

 Einfallsebene zusammenfällt, vom Einfallswinkel festgestellt. Der Unter- 

 schied in dem Verhalten gegenüber einem unkrystallinischen Medium ist 

 ein bedeutender : q und z/ differiren sehr stark in den beiden Lagen, ferner 

 convergiren sie mit abnehmendem Einfallswinkel nicht nach der Grenze 1, 

 resp. n was bei unkrystallinischen Medien stattfindet. 



Die oben mitgetheilten Formeln werden dadurch vereinfacht, dass 



cos q> — \f ß \/l — y sin 2 cp "v/« cos cp -f- \/l 



cos (p -j- Y ß V^l — 7 sin 2 (p V « cos <p — \/l 



— a sin 2 cp 



— « sin 2 cp 



