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worin x x , . . . y 7 . . . die auf das Axensystem x°, y°, z° bezogeneu Defor- 

 mationsgrössen , w x ° , &> y °, oj z ö die Hauptlichtgeschwindigkeiten im unde- 

 formirten Krystall und a n . . . a 66 der Substanz eigentümliche, möglicher- 

 weise noch von der Wellenlänge abhängende Constante sind. Der Verf. 

 leitet nun Formeln ab. welche dazu dienen, aus den Grössen B die Lage 

 und Grösse der Hauptaxen des neuen Ovaloids zu berechnen (Formeln 6 

 — 13) ; dieselben vereinfachen sich bedeutend für optisch zweiaxige Kry- 

 stalle. bei welchen die durch Druck hervorzubringenden Änderungen sehr 

 klein sind gegen die ursprünglichen Differenzen der Hauptlichtgeschwindig- 

 keiten. 



Im folgenden Abschnitte wird gezeigt, wie sich die Anzahl ■ der Con- 

 stanten a^ für die einzelnen Krystallsysteme auf Grund der Symmetrie- 

 eigenschaften reducirt. Die Anzahl der Constanteu beträgt : im triklinen 

 System 36. im monoklinen 20, im rhombischen 12 , im tetragonalen 7 , im 

 hexagonalen 6, im rhomboedrischen 8, im regulären 3 , endlich bei unkry- 

 stallisirten Körpern 2 (wie bei Neumann). Die Anzahl ist, ausser bei 

 optisch isotropen Medien, immer grösser als die der Elasticitätsconstanten 

 chk ^ m S cüema der Constanten a^ die Symmetrie in Bezug auf die 



Diagonale fehlt, welche bei den Elasticitätsconstanten vorhanden sein muss, 

 damit die elastischen Kräfte ein Potential haben. — Schliesslich hebt Verf. 

 noch hervor, dass das ..Symmetrieaxensystem für die durch die Deformation 

 erregten Wechselwirkungen zwischen ponderabeln und Äther-Theilchen" 

 (welches bei regulären Krystallen mit dem optischen Symmetrieaxensystem 

 identisch ist), bei krystalliniscken Körpern weder mit dem Hauptdilatations- 

 noch mit dem Hauptdruckaxensystem zusammenzufallen braucht; dies be- 

 stätigten die am Flussspath angestellten Versuche. 



Es folgt dann der experimentelle Theil, enthaltend die Beschrei- 

 bung der Beobachtungsmethoden und die Besultate der an Quarz und Fluss- 

 spath angestellten Beobachtungen, sowie zum Schluss eine Anmerkung über 

 die Lichtgeschwindigkeit im comprimirten Glase. 



Die Beobachtungen wurden angestellt an rechtwinkligen Prismen von 

 ca. 13 mm. Höhe und 2| bis 5 mm. Breite und Dicke, welche mittelst 

 eines am Ende belasteten einarmigen Hebels aus Stahl parallel ihrer Längs- 

 richtung comprimirt worden ; die ausgeübten Drucke betrugen im Maximum 

 beim Quarz ca. 2900 gr. , beim Flussspath 1070 gr. pro qmm., es wurden 

 bei jedem Prisma zwei verschiedene Drucke angewendet , wobei sich die 

 vorausgesetzte Proportionalität der Verzögerungen mit dem Drucke immer 

 sehr gut bestätigte. Um den Druck möglichst gleichmässig auf den Quer- 

 schnitt zu vertheilen, wurden auf die Endflächen der Krystallprismen Zinn- 

 oder Bleiplatten gelegt; auch wurden behufs Elimination der Ungleich- 

 förmigkeit des Druckes die Beobachtungen stets an drei Stellen der Prismen 

 angestellt. Es wurden ausgeführt: 1. Messungen der relativen Verzöge- 

 rung der beiden sich in der Beobachtungsrichtung durch die Prismen fort- 

 pflanzenden Strahlen mittelst des BABiNET'schen Compensators, wobei stets 

 Natriumlicht benutzt wurde ; 2. Messungen der absoluten Verzögerungen 

 nach der schon von Fresnel. Neumaxx u. A. angewandten Methode, welche 



