18 



heraf kunne Fladernes Meridiankurver med Lethed konstrueres 

 op. Den f rste Ligning reprsesenterer en Svite af koncentriske 

 Cirkler om Kuglens Middelpunkt; deres Radier ere lig 



eg er h forovrigt altid at vaelge saaledes, at dette Udtryk bliver 

 positivt. Den anden, af o uafhssngige, Ligning betegner ligeledes 

 en Rsekke af Cirkler, der imidlertid alle passere dette samme 

 Middelpunkt; disse Cirklers Centrer ligge paa den rette Lime AT, 

 der anviser Kuglens Bevsegelsesretning ; deres Beliggenhed be- 

 stemmes ved Centralafstanden 



og er derhos at beuirerke, at den Retning skal ansees som posi- 

 tiv, der angiver, hvorhen det givne Legemes Bevsegelse er dirigeret. 



Oploses Hastigheden i to retvinklede Komponenter, af hvilke 

 den ene er normal mod den gjennem Punktet gaaende Potential- 

 flade, medens den anden er tangentiel, saa erkjendes let, at denne 

 sidste Komponent vil vaereNul. Fluidet bevseger sig altsaa over- 

 alt normalt irnod den angivne Svite af Rotationsflader. Idet 

 disse fra Tid til Tid variere, vil Beveegelsen ogsaa samtidig for- 

 andres, men efter den samme Lov. 



Tseuker man sig et Punkt M, tilhorende det fluide Legeme, 

 bevaege sig i et Tidselement til M', at i samme Tidselement Punk- 

 tet M' bevseger sig til Punktet M", ligesaa M" til M'" o. s. v. ; 

 antager man dernsest, at man gaaer til Gramdsen, idet man lader 

 Tidselementet konvergere imod Nul, saa fremkommer en krum 

 Linie M M' M" M'". . . , der kan betragtes som reprjesenterende 

 den ved Enden af Tiden t stedfindende Bevaigelse. For at be- 

 stemme denne Kurve og alle af samme Art soges Ligningerne 

 for alle de krumme Linier, der overskjaBre Potentialfladernes Me- 

 rediankurver under rette Vinkler. 



Man opstiller da Ditlerenticilligningen for disse Merediankur- 

 ver og sfetter som Betingelse, at for et hvilketsombelst fadieds 



