37 



mincii mod disse Trykkraefter vilde k urine 

 evregelse. Kaldes disse Komponenter A, 

 bestemme af nedenstaaende tare Ligninger: 



§ 8. I disse Udtryk ligesom i alle de foregaaende ere a, (i, y 

 Funktioner af Tiden alene og derhos saaledes beskafne, at de 

 alle forsvinde for t lig Nul. Der er imidlertid ingen Nodvendig- 

 hed i, at den givne Beva^gelse stedse skal vsere fremstillelig 

 efter den sarnme analytiske Lov. Idet man altsaa tsenker sig 

 et senere Tidspunkt, under hvilket en Bevfegelse allerede existe- 

 rer, som en ny Tids Begyndelse, saa ville Formlerne fremdeles 

 vsere gyldige, forudsat at den valgte Initialbevsegelse hidrerer 

 fra en tidligere Bevsegelsesstand af samme eller f'orskjellig Art, 

 naar kun fra ferst af Kugle og Fluidum har vaeret i Hvile. 



Istedetfor at antage a, t3, y som givne Funktioner af Tiden, 

 kan man ttenke sig Kuglens Initialstilling og Initialbastighed, 

 saavel hvad Retning som Intensitet angaaer, som bekjendt, og at 

 forovrigt dens Bevaegelse bestemmes som en Virkning af Knei'ter, 

 der afhasnge af Stedet. Idet nu Bevsegelsen betragtes som hid- 

 rorende fra disse udelukkede ydre Kraefter og, som om intet mod- 

 staaende Fluidum existerer, kan ved Integrationer Centrets Be- 

 liggenhed til enhver Tid bestemmes som Funktion af t alene, og 

 Opgaven er saaledes tilbagefort til den oprindelige. 



§ 9. Som det af Ligningen for p vil sees, kan man betragte 

 Trykket som bestaaende af to Dele, den ene afhsengig af Cen- 

 trets Totalakceleration, den anden uafhsengig af samme. Tainker 

 man sig paa den ene Side Kraftretningen som Axe for en Svite 

 af parallele Cirkler og paa den anden Side Centralkurvens Tan- 

 gent AT som Axe for en lignende Svite paa en og den samme 

 Kugle med Radius r, saa vil det forste Partialtryk variere fra 



