Tryk lig det ydre Tryk plus et nyt positivt Led, der er propor- 

 tionalt med Taetheden og den midlere Hastigheds Qvadrat. Un- 

 der Udvidelsen faaer man et Overtryk, fordi Fluidet modwetter 

 sig denne, idetmindste saalaenge sorn Radialhastigheden • er akce- 

 lererende. Naar Kuglen trsekker sigsammen, hidrerer Over try k- 

 ket derfra, at under den sidste Periode Fluidets Sammenstrom- 

 men heemmes paa Grand afKuglens retarderende Bevsegelse indad. 

 Naturligvis forudsaettes, at det ydre Tryk Per tilstraekkeligt storl 

 for at Fluidet stadigt kan htefte ved Kuglen. 



Trykket paa Overfladen er lig det ydre, naar 



Herat* sees, at dette Tilfselde forst kan indtraede, naar anden De- 

 riverte af 8 opnaaer en vis negativ Vajrdie. Under ForudsEetning af 

 Udvidelse kan det altsaa kun indtraede i Lobet af den anden Pe- 

 riode, naar Radialhastigheden er retarderende. Man bemjerker 

 ogsaa let, at om denne Radialhastighed var konstant, saa fulgte 

 ikke heraf, at intet Overtryk skulde existere, da Bevaegelsen i de 

 ydre koncentriske Lag modificeres paa Grand af Fluidets Evne 

 til frit at kunne udbrede sig. 



§ 11. Antager man, at det ydre Tryk ikke er stort nok til. 

 at Fluidet under den hele Bevsegelse kan haefte ved Kuglen, saa 

 vil en Lasning finde Sted under Udvidelsens anden Periode. 

 Istedetfor den gande Kugle har man da at betragte en ny, der 

 udvider og sammentraekker sig efter en anden Lov, og paa hvis 

 Overflade Trykket stadig er lig Nul. Denne Lov bestemmes da 

 af Ligningen 



P T * dfc* i dt* °' 

 hvilken Ligning nu or at integrere saaledes, at ved den nye Tids 

 Begyndelse Radius og Radialhastighed netop skal \vcvv u_ Kudius 

 og Radialhastighed i Losningsoieblikket. 



For at behandle denne Ligning. kan man saette den under 

 Formen 



