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tavole delle funzioni del Bessel o tavole di frequenza, s prende il valore di 3,2. 

 Ed il periodo assume l'espressione : 



(2) T _2 7raV3g(l-/t 2 ) 



(3,2) 2 \'E * 



ove a è il raggio, 2 « lo spessore del setto, q la densità ; fi si può anche tra- 

 scurare, E è il modulo di Toung. 



X VT 



Sostituendo ad a l'equivalente — = — j— e ricavando lo spessore del 

 setto troviamo una relazione della forma 



(3) 2s = KT. 



I periodi delle onde superficiali sono proporzionali agli spessori degli 

 strati oscillanti. Secondo la (3), se, nell'onda dilagante, le oscillazioni rima- 

 nessero confinate ad uno strato a spessore costante, rimarrebbe costante il 

 periodo. 



Nella (2) si porrà per approssimazione q — 3 ; E = 2X10 12 ; 

 V = 3.5 km./sec. Viene 



(Sbis) 2« = 2,26 X 10* T . 



Per T si dovrà porre quel massimo periodo delle onde lente che non 

 può oltre crescere per quanto cresca la distanza epicentrale, e che d'altra 

 parte non ha ancora subito alcun sensibile decremento per affievolita regi- 

 strazione. Lo si ritrova alle distanze epicentrali di 10.000 km. circa. 



II metodo presuppone che, a quella distanza epicentrale, cadaun terre- 

 moto nettamente registrato dia, alle svariate stazioni equidistanti, onde dello 

 stesso periodo tanto. Non è nell'indole di questa Nota di verificare la detta 

 costanza dei periodi ; ciò dovrà farsi in un secondo tempo, essendo evidente 

 la necessità di controllare tutto il metodo. 



Per ora accontentiamoci di vedere l'ordine di grandezza delle profon- 

 dità ipocentrali, quali escono dalla (3 bis) sostituendo per T i maggiori pe- 

 riodi delle onde offerti dai telesismi. 



Succede, con molta frequenza, che, nei sismogrammi di formidabili ter- 

 remoti lontani tra 5000 e 15000 km., si abbiano lentissime onde del pe- 

 riodo, persino di 60 secondi. Sono state registrate in occasione per es. dei 



I 1 ) Glebsch, Théorie de Vélasticité des corps solides. Paris, Dunod, 1883. 



A parte il valore di z. la forinola (2) è pure l'espressione del periodo di oscilla- 

 zione di una sbarra parallelepipeda fissa ad uno, oppure a due estremi. Ciò facciamo 

 osservare, perchè' il setto anulare, compreso tra due superfici nodali di un'onda sismica 

 stazionaria, può considerarsi come composto di tanti elementi parallelepipedi normali alla 

 superficie d'onda. 



