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fatta nella teoria degli alternatori, quella cioè di considerare gli avvolgi- 

 menti come circuiti ad autoinduzione variabile. 



È invero evidente che il rotore in forma di croce offre nelle -varie 

 direzioni diametrali o radiali un cammino più o meno facile alle linee di 

 induzione uscenti dalle facce polari dello statore; e pertanto nella rotazione 

 del rotore ogni avvolgimento disposto intorno alla faccia polare dello statore 

 viene a subire un mutamento periodico di autoinduzione; il periodo è eguale 

 a quello di rotazione moltiplicato per il numero delle braccia del rotore; così 

 se queste sono quattro come d'ordinario, l'autoinduzione assumerà periodi- 

 camente lo stesso valore quattro volte a ogni giro. E poiché, in tal caso, 

 il rotore compie, al sincronismo, un giro ogni due periodi della corrente, 

 l'autoinduzione assumerà lo stesso valore due volte a ogni periodo. 



2. Sia pertanto 



e — E sen(w t -{- «) 



la forza e. ra. d'alimentazione; si potrà porre per l'autoinduzione / dell'av- 

 volgimento 



l = -f Kcos2wf) 



qualora l'origine delle fasi si conti da una delle posizioni di massimo della 

 a. i.; in questa ultima espressione L denota l'a. i. media, e K l'ampiezza 

 relativa della variazione, sempre inferiore all' unità com' è evidente. 

 L'equazione che domina l'andamento delia corrente i, e cioè 



(1) ri+^ili) = e, 



dove r è la resistenza ohmica, può quindi essere scritta: 



di 



ri-\- L(l -f- K cos 2oot) — — i . 2KLw . sen 2oat = E sen(wt -f- a ) 

 o anche 



di 



(2) (r— 2KL« sen 2wt) *' + L(l -f- K cos 2<ot) — = E sen(o^ -f a) . 



Al fine di determinare la corrente i, che a regime permanente deve 

 assumere un valore periodico con frequenza fondamentale corrispondente a co. 

 si ponga 



i = 2 i m = 2 A m sen(moot -j- a m ) 



e quindi 



= A TO mo) cos(w»/ -f- a m ) . 



