— 326 — 



l'ha verificata per il caso del mercurio in contatto con soluzioni d' IP So 4 

 l / 6 in volume — , ho voluto sottoporre al controllo dell'esperienza la rela- 

 zione stessa nel caso anomalo delle soluzioni normali di KJ. E poiché dai 

 precedenti risultati (Tavola II) appare che la costante capillare in tale caso 

 cresce progressivamente con l'aumentare della polarizzazione da a 0,5 Volta 

 e diminuisce successivamente, ho studiato le variazioni della densità del 

 doppio strato elettrico al contatto con la polarizzazione, facendo accrescere 

 meccanicamente, per ogni valore della polarizzazione adoperata, l'estensione 

 del contatto, ed osservando le deviazioni di un Galvanometro intercalato fra 

 il cursore mobile sul filo del compensatore di Du Boys-Reymond e l'estremo 

 di tale filo collegato con il polo negativo dell'Elemento Daniel. . 



L'apparecchio adoperato è quello stesso che mi ha servito alla verifica 

 nel caso di soluzioni d'HCl, e le varie osservazioni fatte mi han dimostrato 

 che mentre per polarizzazione compresa fra e 0.5 Volta il Galvanometro 

 devia verso i numeri rossi della scala in misura progressivamente decre- 

 scente (la deviazione essendo di 40 piccole divisioni per polarizzazione nulla 

 e di 2 piccole divisioni per polarizzazione di 0.5 Volta), per polarizzazione 

 maggiore esso devia invece verso i numeri neri della scala. 



La relazione (1) appare quindi verificata entro i limiti di sensibilità 

 del metodo che risente la variazione di Vii» di Volta nella polarizzazione. 



La condizione 



X = — — 



dp 



può conciliarsi con la circostanza che la costante capillare non dipende 

 unicamente dalla differenza di potenziale al contatto se si imagina la fun- 

 zione A della forma 



A = S — T(V— p) , 



dove S, che si dirà tensione superficiale ordinaria, è indipendente dalla 

 differenza di potenziale al contatto e dipende invece dalle particolari con- 

 dizioni del contatto, conformemente ai risultati ottenuti, e T(V — p) è il 

 simbolo d'una funzione della sola differenza di potenziale V — p esistente 

 .al contattò per ciascun valore della polarizzazione adoperata (essendo V la 

 differenza di potenziale dovuta al contatto e p la polarizzazione adoperata;, 

 e soddisfacente inoltre alle condizioni 



( f ) =0. 



}C(V — pf 



dedotta dal Whetham (') considerando il doppio strato elettrico al contatto 

 (') Whetham, Teory of Solution, pagi 284. 



— - X 

 dp 



L'espressione 



A = S 



