dove m , m' sono le masse dei due dischi, s la somma dei loro due semi- 

 spessori, e K la costante di attrazione universale. Per cui la differenza di 

 potenziale v è: 



d 



ySp(d-\-s) 2 — SKmm'. 



Da cui si vede che, per la determinazione di v, occorrerebbe conoscere, fra 

 le altre costanti, la distanza d. Ciò è, come ben si comprende, difficile, per 

 cui si deve scartare questo metodo e rendersi indipendenti sia dal valore di 

 questa distanza, che dall' attrazione newtoniana. Sieno A , B (fig. 2) i due 







C v 



E V — v 



D V + v 



B 



Fig. 2. 



dischi di oro e di zinco. In conseguenza del lavoro di attrazione il disco A 

 viene in C. Mediante una sorgente elettrica, di forza elettromotrice uguale 

 a V, si porti il disco A al potenziale V -j- v ; esso si abbassa ancora ve- 

 nendo in D. Se si scambiano i poli della sorgente, il disco d'oro acquista 

 il potenziale V — v, ed esso risale in E. Nel caso del disegno, E è più 

 basso di C perchè V è maggiore del doppio di v, ma si intende che la 

 posizione E può anche essere intermedia fra A e C. In tutto ciò supponiamo 

 che gli spostamenti del disco A sieno piccoli di fronte alla distanza AB, 

 talché la distanza d dei due dischi possa ritenersi immutata. Diciamo x, a, b 

 i tre spostamenti AC, CD, CE. Di essi gli ultimi due possono misurarsi 

 col mezzo delle frange, e il primo è incognito. La forza attrattiva elettrica 

 dei due dischi, quando il disco d'oro è in C, è data da 



dove h è una costante inerente alle condizioni di sensibilità della bilancia, 

 sicché: 



_lf , 



X h 8d* V ' 



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